Uploaded by Samuel Eugenio Gallardo Alama

03 Parámetro de Líneas - Inductancia

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Parámetros de líneas
Inductancia
SUSANIBAR CELEDONIO, GENARO
Análisis de Sistemas de Potencia
Introducción
Análisis de Sistemas de Potencia
Inductancia debido al flujo interno.
Si µ es constante, la inductancia se puede expresar como:
λ
𝐿=
𝐼
Por la ley de Ampere, la fuerza magnetomotriz (fmm) en amperevueltas alrededor de cualquier trayectoria cerrada es igual a la
corriente total encerrada.
π‘“π‘šπ‘š = ΰΆ» 𝐻. 𝑑𝑠 = 𝐼
Donde H = intensidad del campo
magnético, Av/m
s = distancia a lo largo de la
trayectoria, m
I = La corriente encerrada.
Análisis de Sistemas de Potencia
Inductancia debido al flujo interno.
Sea Hx la intensidad de campo a una distancia x metros del centro
del conductor.
El flujo:
ΰΆ» 𝐻π‘₯ . 𝑑𝑠 = 𝐼π‘₯
πœ‡π‘₯𝐼
π‘‘πœ™ = 𝐡π‘₯ 𝑑π‘₯ =
𝑑π‘₯ Wb/m
y
2πœ‹π‘Ÿ 2
2πœ‹π‘₯𝐻π‘₯ = 𝐼π‘₯
Enlaces de flujo:
Considerando la densidad
πœ‹π‘₯ 2
πœ‡πΌπ‘₯ 3
π‘‘πœ† = 2 π‘‘πœ™ =
𝑑π‘₯ Wbv/m
de la corriente uniforme
4
πœ‹π‘Ÿ
2πœ‹π‘Ÿ
πœ‹π‘₯ 2
Integrando:
𝐼π‘₯ = 2 𝐼
π‘Ÿ
πœ‹π‘Ÿ
πœ‡πΌπ‘₯ 3
πœ‡πΌ
πœ†π‘–π‘›π‘‘ = ΰΆ±
𝑑π‘₯ =
Wbv/m
4
Entonces:
2πœ‹π‘Ÿ
8πœ‹
0
π‘₯
𝐻π‘₯ =
𝐼 Av/m
Permeabilidad µ = 4π.10-7 H/m
2πœ‹π‘Ÿ 2
𝐼
Densidad de flujo a x metros
πœ†π‘–π‘›π‘‘ = .10−7 Wbv/m
2
πœ‡π‘₯𝐼
2
1 −7
Análisis de Sistemas de Potencia
𝐡π‘₯ = πœ‡π»π‘₯ =
Wb/m
2
𝐿𝑖𝑛𝑑 = .10 H/m
2πœ‹π‘Ÿ
2
Enlaces de Flujo entre dos puntos externos.
Los puntos P1 y P2 estan fuera del conductor y para un punto x se
tiene:
2πœ‹π‘₯𝐻π‘₯ = 𝐼
La densidad de flujo Bx es:
πœ‡πΌ
𝐡π‘₯ =
Wb/m2
2πœ‹π‘₯
El flujo para el espesor dx es:
πœ‡πΌ
π‘‘πœ™ =
𝑑π‘₯ Wb/m
2πœ‹π‘₯
Los enlaces de flujo entre los puntos P1 y P2
𝐷2
πœ†12 = ΰΆ±
𝐷1
πœ‡πΌ
πœ‡πΌ 𝐷2
𝑑π‘₯ =
𝑙𝑛 Wbv/m
2πœ‹π‘₯
2πœ‹ 𝐷1
Para una permeabilidad relativa de 1
𝐷2
πœ†12 = 2π‘₯10−7 𝐼π‘₯𝑙𝑛 Wbv/m
𝐷1
La inductancia entre P1 y P2
𝐷2
−7
𝐿12 = 2π‘₯10 𝑙𝑛 H/m
𝐷1
Análisis de Sistemas de Potencia
Inductancia de una línea monofásica
La inductancia debida al conductor 1:
1
𝐷
𝐿1 =
+ 2𝑙𝑛
π‘₯10−7 H/m
2
π‘Ÿ1
Factorizando y ordenando:
𝐿1 =
2π‘₯10−7
𝑙𝑛𝑒 1/4
𝐷
+ 𝑙𝑛
π‘Ÿ1
Combinando térmicos:
𝐷
−7
𝐿1 = 2π‘₯10 𝑙𝑛
π‘Ÿ1 𝑒 −1/4
Sustituyendo π‘Ÿ1 𝑒 −1/4
𝐿1 = 2π‘₯10−7 𝑙𝑛
𝐷
π‘Ÿ′1
H/m
𝐿2 =
𝐿 = 𝐿1 + 𝐿2 = 4π‘₯10−7 𝑙𝑛
𝐷
π‘Ÿ′1π‘Ÿ ′2
H/m
Considerando π‘Ÿ ′1 = π‘Ÿ ′ 2 = π‘Ÿ′
Para el conductor 2
𝐷
2π‘₯10−7 𝑙𝑛 ′
π‘Ÿ 2
Para el circuito completo
H/m
𝐿 = 4π‘₯10−7 𝑙𝑛
𝐷
π‘Ÿ′
H/m
Análisis de Sistemas de Potencia
Enlaces de flujo dentro de un grupo
Los enlaces de flujo en el conductor 1 debido a I1
𝐼1
𝐷1𝑃
πœ†1𝑃1 =
+ 2𝐼1 𝑙𝑛
π‘₯10−7
2
π‘Ÿ1
πœ†1𝑃1 = 2π‘₯10−7 𝐼1 𝑙𝑛
𝐷1𝑃
π‘Ÿ′1
Wbv/m
Los enlaces de flujo en el conductor 1 debido a I2
πœ†1𝑃2 = 2π‘₯10−7 𝐼2 𝑙𝑛
𝐷2𝑃
𝐷12
Los enlaces de flujo en el conductor 1 debido a I3
πœ†1𝑃3 = 2π‘₯10−7 𝐼3 𝑙𝑛
πœ†1 =
2π‘₯10−7
𝐷3𝑃
𝐷13
𝐷1𝑃
𝐷2𝑃
𝐷3𝑃
𝐷𝑛𝑃
𝐼1 𝑙𝑛 ′ + 𝐼2 𝑙𝑛
+ 𝐼3 𝑙𝑛
+ β‹― + 𝐼𝑛 𝑙𝑛
π‘Ÿ1
𝐷12
𝐷13
𝐷1𝑛
Análisis de Sistemas de Potencia
Enlaces de flujo dentro de un grupo
Considerando que: I1+I2+I3+…+In=0 en equilibrio
In =-I1 - I2 - I3 - … - In-1
πœ†1 = 2π‘₯10
−7
1
1
1
1
𝐼1 𝑙𝑛 ′ + 𝐼2 𝑙𝑛
+ 𝐼3 𝑙𝑛
+ β‹― + 𝐼𝑛 𝑙𝑛
π‘Ÿ1
𝐷12
𝐷13
𝐷1𝑛
Wbv/m
+2π‘₯10−7 𝐼1 𝑙𝑛𝐷1𝑃 + 𝐼2 𝑙𝑛𝐷2𝑃 + 𝐼3 𝑙𝑛𝐷3𝑃 + β‹― + 𝐼𝑛−1 𝑙𝑛𝐷𝑛−1𝑃 Wbv/m
−2π‘₯10−7 𝐼1 𝑙𝑛𝐷𝑛𝑃 + 𝐼2 𝑙𝑛𝐷𝑛𝑃 + 𝐼3 𝑙𝑛𝐷𝑛𝑃 + β‹― + 𝐼𝑛−1 𝑙𝑛𝐷𝑛𝑃 Wbv/m
πœ†1 =
2π‘₯10−7
2π‘₯10−7
πœ†1 = 2π‘₯10
−7
1
1
1
1
𝐼1 𝑙𝑛 ′ + 𝐼2 𝑙𝑛
+ 𝐼3 𝑙𝑛
+ β‹― + 𝐼𝑛 𝑙𝑛
Wbv/m
π‘Ÿ1
𝐷12
𝐷13
𝐷1𝑛
𝐷1𝑃
𝐷2𝑃
𝐷3𝑃
𝐷𝑛−1𝑃
𝐼1 𝑙𝑛
+ 𝐼2 𝑙𝑛
+ 𝐼3 𝑙𝑛
+ β‹― + 𝐼𝑛 𝑙𝑛
Wbv/m
𝐷𝑛𝑃
𝐷𝑛𝑃
𝐷𝑛𝑃
𝐷𝑛𝑃
1
1
1
1
𝐼1 𝑙𝑛 ′ + 𝐼2 𝑙𝑛
+ 𝐼3 𝑙𝑛
+ β‹― + 𝐼𝑛 𝑙𝑛
π‘Ÿ1
𝐷12
𝐷13
𝐷1𝑛
Wbv/m
Análisis de Sistemas de Potencia
πœ†2 =
2π‘₯10−7
1
1
1
1
𝐼1 𝑙𝑛
+ 𝐼2 𝑙𝑛 ′ + 𝐼3 𝑙𝑛
+ β‹― + 𝐼𝑛 𝑙𝑛
𝐷21
π‘Ÿ2
𝐷23
𝐷2𝑛
Wbv/m
πœ†3 =
2π‘₯10−7
1
1
1
1
𝐼1 𝑙𝑛
+ 𝐼2 𝑙𝑛
+ 𝐼3 𝑙𝑛 ′ + β‹― + 𝐼𝑛 𝑙𝑛
𝐷31
𝐷32
π‘Ÿ3
𝐷3𝑛
Wbv/m
Análisis de Sistemas de Potencia
Inductancia de líneas de conductores compuestos
El conductor X compuesto de n hilos y el conductor Y de m hilos
πœ†π‘Ž =
2π‘₯10−7
𝐼
1
1
1
1
𝑙𝑛 ′ + 𝑙𝑛
+ 𝑙𝑛
+ β‹― + 𝑙𝑛
𝑛
π‘Ÿπ‘Ž
π·π‘Žπ‘
π·π‘Žπ‘
π·π‘Žπ‘›
- 2π‘₯10−7
𝐼
π‘š
𝑙𝑛
1
π·π‘Žπ‘Ž′
+ 𝑙𝑛
Entonces:
πœ†π‘Ž = 2π‘₯10
−7
πΏπ‘Ž =
=
π·π‘Žπ‘′
π‘š
𝐼𝑙𝑛
Luego la inductancia:
πœ†π‘Ž
𝐼/𝑛
1
2𝑛π‘₯10−7 𝑙𝑛
π‘š
+ 𝑙𝑛
1
π·π‘Žπ‘ ′
+ β‹― + 𝑙𝑛
π·π‘Žπ‘Ž′ π·π‘Žπ‘′ π·π‘Žπ‘′ …π·π‘Žπ‘š
𝑛
π‘Ÿ ′ π‘Ž π·π‘Žπ‘ π·π‘Žπ‘ …π·π‘Žπ‘›
π·π‘Žπ‘Ž′ π·π‘Žπ‘′ π·π‘Žπ‘′ …π·π‘Žπ‘š
𝑛
π‘Ÿ ′ π‘Ž π·π‘Žπ‘ π·π‘Žπ‘ …π·π‘Žπ‘›
1
π·π‘Žπ‘š
Wbv/m
H/m
Análisis de Sistemas de Potencia
Inductancia de líneas de conductores compuestos
Luego la inductancia para el hilo b:
𝐿𝑏 =
πœ†π‘
𝐼/𝑛
=
2𝑛π‘₯10−7 𝑙𝑛
π‘š
π·π‘π‘Ž′ 𝐷𝑏𝑏′ 𝐷𝑏𝑐′ …π·π‘π‘š
𝑛
π·π‘π‘Ž
π‘Ÿ′
H/m
𝑏 𝐷𝑏𝑐 …𝐷𝑏𝑛
La inductancia promedio:
πΏπ‘Ž + 𝐿𝑏 + 𝐿𝑐 + β‹― + 𝐿 𝑛
πΏπ‘π‘Ÿπ‘œπ‘šπ‘’π‘‘π‘–π‘œ =
𝑛
La inductancia del conductor X
πΏπ‘π‘Ÿπ‘œπ‘šπ‘’π‘‘π‘–π‘œ πΏπ‘Ž + 𝐿𝑏 + 𝐿𝑐 + β‹― + 𝐿𝑛
𝐿𝑋 =
=
𝑛
𝑛2
Utilizando Dm y Ds:
𝐿𝑋 = 2π‘₯10−7 𝑙𝑛
Luego la inductancia de la línea:
π·π‘š
𝐷𝑠
H/m
𝐿 = 𝐿𝑋 + πΏπ‘Œ
Análisis de Sistemas de Potencia
Inductancia de líneas trifásicas (Esp. Equilatero)
Enlaces de flujo del conductor a:
πœ†π‘Ž =
2π‘₯10−7
1
1
1
πΌπ‘Ž 𝑙𝑛 + 𝐼𝑏 𝑙𝑛 + 𝐼𝑐 𝑙𝑛
Wbv/m
𝐷𝑠
𝐷
𝐷
Como Ia = -(Ib + Ic)
πœ†π‘Ž = 2π‘₯10
−7
1
1
𝐷
−7
πΌπ‘Ž 𝑙𝑛 − πΌπ‘Ž 𝑙𝑛
= 2π‘₯10 πΌπ‘Ž 𝑙𝑛
Wbv/m
𝐷𝑠
𝐷
𝐷𝑠
Entonces, la inductancia será:
πΏπ‘Ž = 2π‘₯10−7 𝑙𝑛
𝐷
𝐷𝑠
H/m
Análisis de Sistemas de Potencia
Calcule la reactancia de la siguiente línea:
S = 400mm2
D = 6m
Disposición: vertical
Transposición completa
Frecuencia: 60Hz
S = 400mm2
D = 6m
Disposición: equilátero
Frecuencia : 60Hz
X = 0.492 Ohm/km
πΏπ‘Ž =
′
π‘Ÿ π‘Ž=
𝐷
2π‘₯10−4 𝑙𝑛
𝐷𝑠
400/𝑝𝑖 ∗ 𝑒
π‘‹π‘Ž = 2π‘₯10−4 𝑙𝑛
−1/4
X = 0.509 Ohm/km
πΏπ‘Ž = 2π‘₯10−4 𝑙𝑛
H/km
. 10
6
8.78∗ 10−3
π‘‹π‘Ž = 0.492 π‘œβ„Žπ‘š/π‘˜π‘š
−3
π‘š = 8.78* 10
−3
π‘š
π·π‘’π‘ž =
π·π‘’π‘ž
3
𝐷𝑠
H/km
6 ∗ 6 ∗ 12=7.56m
*2*pi*60 ohm/km
π‘‹π‘Ž = 2π‘₯10−4 𝑙𝑛
7.56
8.78∗ 10−3
*2*pi*60 ohm/km
Análisis de Sistemas de Potencia
Inductancia de líneas trifásicas (Esp. Asimétrico)
Enlaces de flujo del conductor a, posición 1:
πœ†π‘Ž1 = 2π‘₯10−7 πΌπ‘Ž 𝑙𝑛
1
1
1
+ 𝐼𝑏 𝑙𝑛
+ 𝐼𝑐 𝑙𝑛
Wbv/m
𝐷𝑠
𝐷12
𝐷31
π‘Ÿ ′ π‘Ž = 𝐷𝑠
Enlaces de flujo del conductor a, posición 2:
πœ†π‘Ž2 = 2π‘₯10−7 πΌπ‘Ž 𝑙𝑛
1
1
1
+ 𝐼𝑏 𝑙𝑛
+ 𝐼𝑐 𝑙𝑛
𝐷𝑠
𝐷23
𝐷12
Wbv/m
Enlaces de flujo del conductor a, posición 3:
πœ†π‘Ž3 =
2π‘₯10−7
1
1
1
πΌπ‘Ž 𝑙𝑛 + 𝐼𝑏 𝑙𝑛
+ 𝐼𝑐 𝑙𝑛
𝐷𝑠
𝐷31
𝐷23
Wbv/m
Análisis de Sistemas de Potencia
Inductancia de líneas trifásicas (Esp. Asimétrico)
El valor promedio de los enlaces de flujo de a es:
πœ†π‘Ž1 + πœ†π‘Ž2 + πœ†π‘Ž3
πœ†π‘Ž =
3
2π‘₯10−7
1
1
1
=
3πΌπ‘Ž 𝑙𝑛 + 𝐼𝑏 𝑙𝑛
+ 𝐼𝑐 𝑙𝑛
3
𝐷𝑠
𝐷12 𝐷23 𝐷31
𝐷12 𝐷23 𝐷31
Como Ia = -(Ib + Ic)
3
πœ†π‘Ž =
2π‘₯10−7 πΌπ‘Ž 𝑙𝑛
𝐷12 𝐷23 𝐷31
Wbv/m
𝐷𝑠
Entonces, la inductancia promedio será:
πΏπ‘Ž = 2π‘₯10−7 𝑙𝑛
π·π‘’π‘ž
𝐷𝑠
H/m
Donde
π·π‘’π‘ž =
3
𝐷12 𝐷23 𝐷31
Análisis de Sistemas de Potencia
Inductancia para conductores agrupados
Para un agrupamiento de dos conductores:
𝐷𝑠 𝑏 =
4
𝐷𝑠 π‘₯𝑑
2
=
𝐷𝑠 π‘₯𝑑
Para un agrupamiento de tres conductores:
𝐷𝑠 𝑏 =
9
𝐷𝑠 π‘₯𝑑π‘₯𝑑
3
=
3
𝐷𝑠 π‘₯𝑑 2
Para un agrupamiento de cuatro conductores:
𝐷𝑠
𝑏
=
16
𝐷𝑠 π‘₯𝑑π‘₯𝑑π‘₯ 2𝑑
4
4
= 1.09 𝐷𝑠 π‘₯𝑑 3
Análisis de Sistemas de Potencia
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