1
F
SEP 16
THE
ZEEMAN
EFFECTS
IN
RUTHENIUM
I
J. Rand McNally, Jr.
B.S., Boston College
June, 1939
Submitted in Partial Fulfillment of the
Requirements for the Degree of
Master of Science
from the
Massachusetts Institute of Technology
June, 1941
Signature of Author
Department of Physics, May 22, 1941.
Signature of Professor in,
Charge of Research
Signature of Chairman o
4
epartmen
Committee on Graduate Students
I
()
r~il"
I
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Table
I.
II.
III.
IV.
V.
VI.
VII.
VIII.
IX.
off
Contents
Introduction.
Experimental Procedure.
Discussion of Term Classifications.
Method of Analysis.
Discussion of Results.
Acknowledgments.
References.
Figures.
Tables.
24 t
Introduction
Ruthenium is a hard, brittle, gray metal belonging
to the platinum group and occuring native with the other
metals of this group. The element is a member of the fifth
period in the Periodic Table and has atomic number Z
=
44.
Of the fifth period triad, Ru, Rh, Pd, the most complex
arc spectrum is that emitted by ruthenium, The complexity
of the spectrum is due to the unclosed 4d shell of electrons
which gives rise to three overlapping configurations., The
configurations, d7 s, d 6 8 2 , d8 , lie in close energy correspondence to one another and hence contribute to the production of thousands of observable spectrum lines.
The M.I.T.
Wavelength Tablesi list over 2800 strong ruthenium lines
while McFee 2 has ascribed 6970 lines to the arc spectrum of
ruthenium.
In the card catalog compiled by the M.I.T.
-
W.P.A. wave-length project well over 8000 lines have been
definitely assigned to this element.
From a consideration
of the terms arising from the three basic electron configurations and their first excited states, the author has
roughly estimated that over 40,000 combinations are possible.
The first attempt at analyzing this complex spectrum
was made by Kayser 3 who published several interval pairs
recurring in the wave-number list.
In a later investiga-
tion of the wave-number system, Paulson 4 assigned 548 arc
lines to a group of 18 low levels.
Of Kayser's initial
attempt only two intervals (938, 601) were accepted by
Paulson.
Slight errors exist in the values given by both
investigators because the use of wave-numbers without reduction to vacuum was made.
The 18 low levels found by
Paulson include almost all levels since found up to 15,060
wave-numbers.
for which J
=
Levels not present in his list are those
0 or 1 and a triplet and singlet G term.
Meggers and Laporte 5 grouped a number of under-waterspark absorption lines in multiplets, establishing the lowest term of Ru I as a probable 5D term.
In a second in-
vestigation 6 which included Zeeman effects for 9 lines
(unresolved triplets), they reassigned the low term as
5 F.
This resulted in the classification of a number of lines
into 18 multiplets involving 20 terms.
In 1925, Sommer 7 measured the Zeeman effects of five
Ru I lines to two figures after the decimal. The following
year he published an article 8 containing the classification
of 920 lines arising from combinations of 113 energy levels.
Of these levels he determined g values for 63. The field
strength was determined from zinc impurity lines to be
29,500 oersted with a probable error of 10.5 percent.
The
experimental details provided no means of separating the
different polarizations in the emitted light so that the
interpretation of data was difficult.
The availability at M.I.T. of magnetic fields 9 of
three-fold the intensity used by previous investigators
made possible increased magnetic resolution and hence
greater accuracy in the determinations of g values. The
results of the analysis of 450 resolved patterns, including g values for 140 levels to dO.003 unit have been
published in the Physical Review by Harrison and the
present writer. 1 0
In the present research more than 2380 spectrum lines
emitted by the normal ruthenium atom have been classified.
Observed Zeeman effects have been included in the Table IX.
The energy system comprises 249 levels of which there are
39 low even levels, 188 middle odd levels, and 22 high
even levels.
L and S values11 have been assigned where
meaningful, although strong perturbations of neighboring
levels make the assignment doubtful in a few cases.
The present work revealing the applications of Zeeman
effects to the analysis of a complex spectrum might well
be considered a tribute to the original investigator in
this field. 1 2
Experimental
Procedure
A mixture of one part of ruthenium metal powder and
five parts of silver powder was compressed at 20,000 lbs.
per square inch to form electrodes of 1/8 inch thickness.
After sintering, the electrodes were turned to round rods
and pointed to permit maximum steadiness and brightness in
the horizontal arc. 9
The Bitter magnet especially designed
for Zeeman effect investigations 9 was used to produce
fields in the neighborhood of 100,000 oersteds. Light from
the arc taken transverse to the field was reflected longitudinally down the solenoid axis (Figure I) and separated
into its two polarized components (p and n) by means of a
50-mm diameter Rochon prism.
One plane-polarized beam was
focused on the slit of grating H after a single reflection
from a plane mirror.
Because of the speed of the G grating
only a small fraction of the oppositely polarized beam
struck the G slit; the remainder was reflected to a concave
mirror and refocused on the F slit.
In this way three
gratings were in simultaneous operation from the single
arc source.
The characteristics of these three gratings
are given in Table I.
In order to photograph both p and n components on the
same set of plates, the Rochon prism was rotated through
1800, thus inverting the positions of the two polarizations.
A field-free exposure was taken partially overlapping the
two field exposures as shown in Figure 2.
To obtain
optimum magnetic resolution, the magnet current was held
constant to 0.1 percent during each exposure.
Currents
up to 10,000 amperes were used to produce the various
field intensities(Table II). These field strengths were
calculated to an accuracy of 20.3 percent from the Zeeman
patterns of the resonance lines of AgI, CuI, and CaII,
which were found as impurities.
The different spectra were measured in both directions by means of an automatic comparator 1 3 '1 4 (Figure 3)
which gave data from which g values were deduced to 10.003
unit.
Typical films taken by the automatic comparator are
shown in Figure 4.
A few cases of badly overlapped or
barely resolved patterns necessitated visual setting in
order to obtain interpretable data.
For many unresolved
patterns of the shading intensity type the automatic comparator gave accurately themaximum intensity component.
example of this is included in Figure 4.
An
By applying a
simple linear equation to the separation of the two intensity peaks and assuming the g value most accurately known,
the second g value can be obtained to almost as precise
accuracy.
The enormous amount of work entailed in hand setting
on so many components would have made this investigation
almost impossible. With the aid of the automatic comparator
this work was reduced to a minimum.
Complete plates con-
taining several spectra are now measured in less than fif-
MW&MINIMa--
-011$10001
-
1
_-
teen minutes each, including time for shifting the comparator carriage to the various components and running each
spectrum in both directions.
Discussion
of
Term
Classifications
As has been mentioned, previous investigators 2 -8 have
classified many of the strong lines appearing in the arc
spectrum of ruthenium.
The most complete classification 2
accounted for about 1100 spectrum lines and contained 115
energy levels.
Since a greater part of the arc spectrum
was still unclassified it was deemed necessary to extend
this initial array of levels.
Both the Zeeman effect and
the Harrison interval sorter 1 5 were utilized in furthering
the classification of lines.
The present analysis contains
2380 classified lines of which Zeeman effects for 600 have
been observed.
The three basic electron configurations in RuI are
d7 s, d6 s 2 , and d 8 , which in the excited states become d7 p,
d6 sp, and d7 p, respectively.
The ground state had been
determined previously as a quintet F term arising from the
d s configuration.
The parent term,
4 F,
has been found by
Meggers and Shenstone1 6 ; thus the lowest term is completely
expressed as 4d 7 (4 F)-5s( 5 F).
All the low even terms aris-
ing from a given electron configuration are in accordance
with Hund's rule:Configuration
Predicted
Observed
4d75s
5F
a5
4d65s2
5D
a5D
4d 8
3F
b 3F
The assignment of b 3 F and b3P, to the d 8 configuration
is based on the apparently slight configuration interaction
which exists between d8 and the other two configuration's.
Overlapping terms from these three configurations exhibit
strong interactions between the d7 s and the d 6 s 2 values
only; the interactions are carried over into the highly
perturbed g values.
The levels for J
=
3,4 in the d 8
configuration show little perturbation and give an excellent example of the Pauli g sum rule. 1 9
g sums for the
various configurations have been arranged in Table V.
The totality of terms arising from the five different
electrons is arranged in Table IV with completely observed
terms underlined.
The predominance of the 4d7 5s and 4d 5p
configurations has lightened the task of analysis immensely.
In assigning L and S values to the levels, consideration
has been given to term g values as well as to the intensity
combinations. This has been very useful in the unscrambling
of highly perturbed terms, as in the caselo of a 5 D 2 (l.232)
and a3F2(l.089).
Initially these term designations were
interchanged but a consideration of their g values indicates
the validity of their present designations.
The perturba-
tions existing in these two terms and the neighboring a 5 P 2
(1.563) can be accounted for almost wholly as a common perturbation.
A consideration of the g sums for these three
terms and the slightly perturbed b 3 F 2 (0.764) shows an almost perfect LS-coupling g sum:Term
gLS
gMeas
a5 p 2
1.833
1.563
(over)
Term
gLS
gMeas
2
1.500
1.232
a 3 F2
0.667
1.089
b 3 F2
0.667
0.764
g sum
4.667
4.648
a5
Difference
(cont)
0.019
Thus, it is evident that the g value of a3 F2 is most highly perturbed, whereas b 3 F 2 is least perturbed.
As one moves up in the energy spectrum the recognition
of L and S values becomes increasingly difficult and in
many cases loses all meaning. The sharing of the L and S
quantum numbers by close-lying levels completely destroys
the meaning of definite quantum numbers.
For this reason
designations have not been assigned to many of the high odd
levels. It is significant, however, that all the odd levels
up to 45,500 cms- 1 have had quantum numbers assigned to
them with the exception of three questionable levels. These
three levels may be from the 4d 6 5s( 4 D)-5p configuration
from which no terms have been found. It is more probable
that the levels are purely fortuitous since none shows a
good Zeeman pattern.
The discovery of a high odd group of terms, 3,5DOFOGO,
as well as high quintet and triplet F terms indicates that
the second series members of both d7 s and d7 p have been
established.
The calculation of limits for the different
series has been made with the help of Rydberg Interpolation Tables. 1 7
Calculations indicate a limit for the d7 s
series at about 61,000 cms'l and for the d p series at about
57,000 cms: 1 above the ground state a 5 F 5 -
The difference
in limits is due to a variation in the quantum defect for
different type series as well as within a given series.
This variation in the quantum defect is more pronounced in
cases involving an s electron than a p electron.
No def-
inite conclusions can be drawn from the limits of the d7p
series because of the overlapping of these terms.
In the
d7 s series, however, four limits are roughly defined and
they exhibit approximately the separations in the
4F
ground
state of RuII. 1 6
Limit
Average
5F
5
61, 250 -.
60,850
3F
4
601450-
5F
4
63,230
5F
3
63,150
3F
3
63902a--
5F
2
63,960.
3F
2
63,730
63,840
5F
1
64, 420
64, 420
Term
Interval
RuII
2280
1520
710
970
580
610
.63,130
The analysis has revealed a total of 62 terms comprising 3 septets, 16 quintets, 30 triplets, and 13 singlets.
In combinationsthese terms and the numbered levels account
for all intense lines except for a few at very long wavelengths. Attempts have been made to fit these lines into the
array with no success.
The identification of the
7 FOlevels
of small J value
was not made until RuI was compared to FeI. Comparisons of
the 3d 6 4s4p of FeI and 4d 6 5s5p ofRuI led to the discovery
of the sought-for levels within a few wave-numbers of the
predicted positions.
The marked similarity between the
two elements as regards relative separations of terms within a given configuration is indicative of a close correspondence in the binding energy of the p electrons.
Method
Analysis
of
In its widest sense the Zeeman effect 1 2 consists in the
broadening of spectrum lines emitted by a light source immersed in a magnetic field.
In a uniform field, single
spectrum lines split up into several components which are
generally symmetrical about the zero-field position.
Al-
though the arc source ordinarily emits unpolarized light,
these magnetic components are polarized.
Viewed in a dir-
ection parallel to the field the light is circularly polarized, whereas when viewed in a direction perpendicular to
the field the light is plane polarized.
To observe all
frequencies of light emitted by such a source it is necessary to view it perpendicular to the magnetic lines of force.
The light consisting of vibrations parallel to the field is
denoted by p, and that composed of vibrations perpendicular
to the field by n.
Classical considerations of the effect of a magnetic
field on a source of light lead to the following relation
between the field intensity and the separation of the components:
2
AvN
z He/4mc
,
In
where AvN is the shift in wave-numbers of the n components
from the unshifted p component, H is the field intensity in
oersteds, e is the electronic charge (e.s.u.), and c is the
velocity of light.
This equation determines the separation
~~1
in the normal triplet.
The majority of spectrum lines ex-
hibit anomalous Zeeman effects in that several p and n
components occur.
The magnetic field splits up each zero-
field level into (2J + 1) magnetic sub-levels, where J is
the total inner quantum number of the particular level.
The separation between these sub-levels is usually constant
for a given level and is measured in units of AvN.
The
magnetic quantum number, m, which defines these sub-levels,
takes all values in integral steps from m
to m
= -J.
=
I
e
J
Combinations
Fe
9av
between magnetic levels
are allowed with the quantum restriction that m can
change by 0 or 1.
is,
m
=
That
0, ±1, with dm
0 defining the p components and dm = ±1 de-
T -
<
-
-N
fining the n components.
An illustration is given
here of the transition between two states J
J
=
=
III
2 and
1.
Intensity rules 1 8 indicate that for unequal J values
the strongest p component (or components) occurs for the combinations between levels of smallest m value, while the
strongest n component occurs for combination between highest
m values.
The equation satisfied by the strongest n com-
ponent involves the J values of the two levels, that is;
.Wt( g11 -
n
J2 9 2 )AvN, in
cms-l
For combinations between terms of equal J values, the
strongest p components are those furthest from the zerofield position, whereas the strongest n components are
found in the centers of the n groups.
Less intense com-
ponents occur at intervals of (g1 -g2)AvNcms-1
In general,
three distinct types of patterns are obtainable:-symmetrical, shade in, and shade out.
Symmetrical
i=
9l/g
These types are illustrated:
Shade In
J2
1
2
gl> 92
2
Shade Out
,
1
2
g1 < g 2
In order to determine the g factor, wave-lengths
need be converted to units of g.
The following relat-
ions between the separation of any component from the
zero-field position and the linear equation in m and
g are used:
Av
=
AA/A2 -
(i 1 g1 - m2 g 2 )eH/4 mc 2
or migl-m2 g 2 - A/4.674X2 HxlO- 5 .
The determination of H is also made by means of the
latter equation.
Accurately known g values must be used
in order that H may be known to the desired precision.
The g values involved in the resonance lines of AgI,
CuI, and CaII are exactly those expected from theoretical reasons and hence are excellent internal standards for calculating the value of H.
These data have
been recorded in Table III.
The precise determination of g values requires an
accurate knowledge of the fundamental separation, g1 -g 2
An error of 0.001 in this value may introduce an error
of 0.006 in the g values of high j-valued levels for
which the weak intensity components are often missing.
The use of as many components as possible in this determination is therefore necessary.
Partially overlapped
lines are to be omitted in this calculation as they may
introduce large errors. An example of a typical pattern
has been worked out according to the regular method of reduction of these Zeeman patterns in Figure V.
Unresolved patterns provide nearly as good g values as the resolved type.
When the term combination
was known the linear equation defining the maximun intensity component was solved by assuming one g value
whose magnitude was accurately known.
For shade-in or
shade-out patterns this method gave very consistent
results due to the use of only 1/J of the separation
of the strong component from the center of the pattern.
i.e.,
=
(nax t J gy)/J.
Lines calculated in this manner have been designated
by n in the Zeeman effect column of Table IX.
The
assumed g value is in parentheses; the resultant g value
for the second term can be seen to be consistent with the
g value expected.
For strongly overexposed lines this
method gave insufficiently accurate g values and hence visual setting was necessitated.
Unresolved symmetrical type
patterns were analyzed in a similar way.
The intense p comp-
onents were often well enough set on by the maximum picke
4 of
the comparator that an accurate value of g, - g2 could be obtained for classified lines.
The n maximum intensity reading
was the average intensity of the two strong n components, i.e.,
A(g1eg2
Using these two data g values were calculated.
Discussion
of
Results
The present analysis now explains the origin of most of
the spectral energy emitted by the normal ruthenium atom.
The
few strong lines as yet unclassified lie in regions of the spectrum for which Zeeman data is scarce.
The apparently few comb-
inations in these regions and the generally weak nature of unclassified lines makes it difficult to discover new levels.
The analysis has proved fruitful in that it more than doubled
the line classification set forth by previous investigators.
The averaging of energy values for such a large quadratic array
is necessarily a tedious and routine job.
However, as a result
of this averaging process, energy values are believed to be
correct to 20.01 cms~1 for the low even terms, ±0.02 for the
middle odd terms, and ±0.05 for the high even terms.
Table IX contains over 2380 lines definitely assigned to
the energy system of RuI.
More than 600 Zeeman patterns have
been observed and results have been tabulated in the Zeeman
effect column of Table IX.
Resolved patterns have the final g
values entered with g, corresponding to the first or lower
term of the combination while g2 corresponds to the second or
higher term.
The unresolved patterns fall into two types:
symmetrical and shading intensity.
g values have been calcul-
ated for both cases by assuming one of the term g values and
solving the linear equation (see methods of analysis).
Any
patterns which have been thus calculated from the n component
have been denoted by the letter n after the second g value;
patterns calculated from g1 -g 2 only have been denoted
by the
-1
letter p.
The limiting case of these two types is for near-
ly equal g values.
This gives rise to a sharp pattern of sep-
aration approximately that of the actual g values.
In general,
such patterns have been given to only two figures after the
decimal.
Patterns involving a level with J = 0 give directly
the g value of the other level.
The combination between a5F
(g : 0.000) and a level with J = 0 shows no magnetic splitting
whatsoever.
An example of this type of combination is included
in Figure 4.
Zeeman effects for 173 of the 249 observed levels have
been determined.
Only four of these, including three for high
even levels, have been given to two figures after the decimal.
The remaining 169 determinations are believed to be consistent
to !0.002 unit or better.
Table IV contains a list of terms predicted from the various electron configurations.
underlined.
Completely observed terms are
The ground state arises from the 4d7 (4F)o5s con-
figuration. About 7500 wavenumbers above the ground state, 5 F ,
5
the sole term found from the 4d 6 5s2 configuration occurs;this
is the a 5 D term.
4F
Overlapping the a5 D is a 3F from the parent
of d s and a quintet and triplet P term from the parent
also of d s.
The overlapping of these four terms gives rise
to interactions and highly perturbed g values.
The d8 config-
uration comes in at about 9100 wave-numbers and shows only
slightly perturbed g values.
This latter configuration is
complete except for the term 1SO,
which is probably quite
high in the energy spectrum.
In the odd group the predominant configuration is based
7
on the 4d shell with a loosely bound p electron.
Because of
the generally weak combinations between d7 s and d6 sp, and at
most only three possible combinations with the low d 6 s 2 , the
6
majority of the d sp levels were found by means of Zeeman
effects.
No levels based on the parent 4D from this config-
uration were found indicating that most of the energy is
concentrated in the transitions involving the change of a p
electron to an s electron, i.e., d p -+ d s.
By comparison
with RuIIl6 in which the splitting between sextet and quartet
D terms is about 9,000 cms-1, one should expect the terms
based on the quartet D to come in above 40,000 cms -
series members,
3 ,5 F 0 ID0 ,
The
combine much too strongly with d s
to be considered as due to (4 D)-p.
The added presence of the
triplet and quintet Go terms substantiates the assignment of
these terms to series members.
The high even terms do not show many combinations except
for the group e3 ,5 F which picks out many of the strongly hazy
infra-red lines.
The remaining high even terms are based on
weaker lines and show anomalous intensities.
Although they
are quite high the latter may arise from d6 s2as there appear
to be D,F,G, type terms present.
In many cases the L nature of a level was obvious whereas
no S value seemed appropriate.
The further study of several
levels in the odd group unfolded a septet F term which had
been partially identified as a quintet F term.
even terms,
In the low
b3D2 was changed to a1 D
The real test of the application of Zeeman effects in
unravelling complex spectra is in the verification of the
Pauli g sum rule! 9
The rule states that out of all the levels
arising from a given electron configuration the sum of the g
factors for levels with the same J value is a constant independent of the coupling scheme.
Due to interacting configura-
tions this rule may not apply except in a few isolated cases.
However, when one considers configuration sums the perturbations are seen to be accounted for and Pauli's sum rule is
Table V includes the g sums for the
strictly applicable.
individual configurations as well as total configurations.
The remarkability of the validity of Pauli's rule for the total g sums in the low even configurations (maximum difference
of 0.008 unit) indicates that other members of the even configurations lie sufficiently higher in energy so as not to interact with the present identified terms.
Term 42 2(g = 1.343) is
probably the d7s( 3 p2) term interacting with the undiscovered
d7( 2 F)-s(3F 2 ) or d 7 (2 P)-s(lD 2 ) terms.
The d8 configuration shows g sums for J
2.250 LS) and for J
=
3 (1.086 vs. 1.083 LS).
4 (2.247 vs.
Terms with J
of 2 and 1 interact slightly with a3 F2 and a3 D1 , respectively.
For a ready comparison, the total g sums for the even terms
are repeated here:
J
gMeas
gLS
Diff.
6
1.164
1.167
-0.003*
5
4.635
4.633
+0.002*
4
8.194
8.200
-0.006*
3
8.665
8.666
-0.001*
2
10.834
10.834
0.000*
1
8.508
8.500
40.008*
indicates an
incomplete g sum.
F
The verification of the g sum rule is evident, as is the
added check on the field determination H.
Although the sum
is incomplete the fact that it checks so well indicates that
all levels have been discovered in the range covered by these
levels and outside of this range the levels are too distant
to interact to any appreciable extent.
The g sum for the odd levels does not verify the sum rule.
However, there is a large number of numbered levels which lie
in the range covered by these terms used in the g sum.
Over
small ranges the perturbations in the g values of several
close-lying terms are found to be consistent with the g sum
for the terms involved.
Total g sums, though incomplete, do
show a tendency to follow the Pauli rule with an LS coupling
scheme.
Four of the seven g sums are in variance with the
rule and hence undiscovered t erms probably lie in the range
covered by the g sum.
There are several terms for which no
g values were determined and these may absorb the discrepancy
between observed and calculat ed.
For comparison:
J
gMeas
gLS
Diff.
7
1.146
1.143
+0.003*
6
7.410
7.524
-0.114*
5
18.261
18.333
-0.072*
4
24.180
24.450
-0.270*
3
33.935
33.915
+0.020*
2
36.207
36.002
+0.205*
1
23.006
23.000
+0.006*
* indicates an
incomplete g sum.
Zeeman effects have been used extensively in the analysis
of this spectrum.
They are an invaluable tool for routing out
obscure levels and giving additional certainty in the analysis.
The discovery of level z3 107,swhich has only one possible combination, succumbed to the analysis by means of the Zeeman effect.
The expected combination a3H 6 . z3 I9 should be found in an intense line with an nmaxseparation of 7g 7 -6g 6 or 1.017 (assuming that z3 107 has the theoretical LS g value of 1.143 and that
g6 : 1.164).
An unclassified line 3742.784A of intensity 50,
50 gives a shade out pattern with maximum separation 1.038
units.
Computing a g value for z3 17 one obtains g ~ 1.146.
Thus, with the substantiating Zeeman pattern this line is now
definitely classified.
Acknowledgments
The author wishes to take this opportunity to thank
Professor George R. Harrison for making available the apparatus and developing the techniques for the rapid reduction
of Zeeman data and for the analysis of complex spectra.
For
his many helpful criticisms and manifest interest in the work,
I wish to express my deep appreciation.
To Colonel Robert C. Eddy and, the whole M.I.T.-W.P.A.
Spectroscopy staff for their generous assistance and timesaving help, I would like to acknowledge my thanks.
To Dr. Julius P. Molnar for many discussions on methods
of analysis and interpretation of spectra, I wish to express
my thanks and my enjoyment of these interesting conservations.
To Professor Walter E. Albertson for his course in atomic
spectra and his ready advice on the whole subject matter, I
would like to acknowledge my gratitude.
References
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143(1926).
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aard van het door een stof uitgestraalde licht,"
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Inst. 9, 15(1938).
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Physik. 16, 155(1923).
30, 343
~ ~~ ~ ~ ~ ~
~~~~vO5
7-1 GiPVT ~G Afloo/%4
A-I.
k
.Z.
=
~E
'>
d?,4
7-
'1
i-a rd #
12
*ev4e0Ar
Figre 1
Grating Room
miv~rqe
Figure 2-a.
Photograph of Zeeman pattern showing
no magnetic splitting.
The line is 3196.591 (50,2)
classified as a5 F, - y5DO.
The p component is at the
top, zero-field line in center and n component in the
bottom exposure.
Set number Z-49.
Figure 2-6.
Bitter Magnet.
Typical Zeeman patterns obtained with
Set number Z-74 with field of 88,040
oersteds for p exposure (top), zero-field exposure in
center, and a field of 89,310 oersteds for n exposure
(bottom).
Shade-out pattern at left is 3925.925A
(60,100), a5
5
~
7
4
1
=
1.397, g 2 * 1*625. Unresolved
pattern in center is 3923.467A (60,100), a 3 G
14
gl a 1.033 assumed, g2 = 1.047 calculated.
pattern is 3920.915A (20,20) a 5 D
3
92 =1.650,
-
Z5 P,
32 *5
-
Z3 Ho
5
Symmetrical
1.423,
Figure 5.
Photograph of the driving mechanism of the
automatic comparator.
At the left center is the wave-
length dial while in the lower right is the camera by
means of which intensity traces are obtained.
The
center portion of the photograph is the gearing for
introducing the various dispersion corrections.in the
main drive shaft at the right.
Figure 4-a. Typical film taken from automatic
comparator.
Photograph illustrates the actual wave-
length of each component.
(50,40), a 5 F5 ~ ZD , g
Pattern is that of 3964.896
=
1.397, g2 = 1.594.
Figure 4-b.
matic comparator.
Photograph of film taken from autoThe photograph illustrates the
"picking" of the maximum intensity component.
is
3790.513 (70,150),
g2 - 1.317.
a 5 F3
-
Z5 DO2
g1
1.248,
Line
93/789
Wavelength
/ z?80
5351
I/X
Ru-I
Element
2
K
15
Intensity
Classification
X
z(,
0.72e2
o.35?
0.9?3'?
o.'8
0.3(0
1
2
3
7. 195
o.
3to
/.4o5
36j
o. 4 8
0-X
-Ag
89.6 It
t l.eo X-X
0.q68
-
Wx
avetn
.015
o..Ag
3z1.
zI.44
/.
4
Run No.
AX
AX
15 7 6
.1zs25
o.97
Aa
d.497
0.8 4 5
/'.
2.
8
I.3|18
9
17.158 1
_
- /.O
04
o.
. 3
gi
z.05\
30
zP
20
.5' (_
.9 '.!_
-3
Z
0.9 3 5
(
_A7
7
.
14
Field
92
Mean
20M41
Figure
Analysis
M
o. A
13
9 5( 3
0.468
o6
12
M.I.T. Zeeman Effect Card
. 2o
NAg
03
S5 I.?5-
/
11
_2
er
Wavenumber C
' .56
.0
10
Adopt
1
b-
,
6
0center
?_314*
I
5
6
/1.86-7
I'I
Plate No.
3 2. .08?
s /9../36 0'
7center
7
Aa
X
43zo.?~8 0. 7?3
3
Pater
2
ZO, 4Of
Vr
2
K/X
of
a
5
Typical
Pattern
.03I
Table
I
Characteristics of Grating
Grating
Spectrographs
Lines
per in.
Spectrum
RneA
Order
F
30,0o0
3190-4400
2200-3045
1
2
0.8
0.4
G
30,000
2085-4400
1
0.8
H
15,00(
3335-11400
4103-5700
1
2
1.6
0.8
Table
Field
Set
Dispersion
A/mm
II
Intensities
Number
Field( gauss)
Z-33a
Z-33b
92,200
71,260
Z-49
88,350
Z-74, p on F,G; n on H
n on FG; p on H
88,040
89,310
Table
III
Imurity Lines Used To Calculate Fieldis
Element
Wave-length
.11
-g-
J12
CuI
3247.540A
1/2
2.000
3/2
1.333
CuT
3273.962
1/2
2.000
1/2
:0.666
AgI
3280.683
1/2
2.000
3/2
1.333
AgI
3382.891
1/2
2.000
1/2
0.666
CaII
3933.666
1/2
2.000
3/2
1.333
CaII
3968.468
1/2
2.000
1/2
0* 666
Table
IV
Expected Terms With Observed Terms Underlined
Configuration
Terms
8
da
3 (FP)
l(GDS)
d7 s
5 (FP)
d6 s 2
5
d7 p
5( GFDDPS) 3( IHHGGGGFFFFFDDDDDDPPPPSS)
(D)
3
3
(FP)
3
(HGFDP)
(HGFDP)
1
1
(IGFDS)
(HGFDP)
3
(FP)
1
3D 1D
(GDS)
1( IHHGGGFFFFDDDDPPPS)
d 6 sp
7(FDP) 5( IHHGGGFFFFFDDDDDDPPPPSS)
3(KIIIHHHHHHHGGGGGGGGGGFFFFFFFFFFFFFF
DDDDDDDDDDDDDDPPPPPPPPPPPSSSSSS)
1 KHHHHHGGGGGGGFFFFFFFFFDDDDDDDDPPPPP
PPSSSS)
d7 p( series) 5( GFDDPS) 3( IHHGGGGFFFFFDDDDDDPPPPSS)
1(IHHGGGFFFFDDDDPPPS)
Table
Tables
off
V
£
Sums
Configuration 4d 75s:
Term
J
= 6
gMeas,
a3 H6
1.164
1.167
gSum
1.164
1.167
L
gMeas
gLS
a 5 F5
1.397
1.400
a3 G
1.190
1.200
a3 H
1.041
1.033
alH 5
1.007
1.000
gSum
4.635
4.633
5
5
J
Term
= 4
gMeas
-gLS
a5 F4
1349
1.350
a3 F4
1.284
1.250
a3 G4
1.033
1.050
Term
g~eas,
gLS
a3 H 4
0.834
0.800
a 5 F3
1.249
1.250
gSum
4.500
4.450*
a 3F
1.196
1.083
a5P3
1.624
1.667
a 3 G3
0.757
0.750
a 3 D3
1.333
1.333
gSum
6.159
6.083*
J
J
=
2
3
=
3
Term
gMeas
a5
F2
1.000
1.000
a 5 P2
1.563
1.833
a3 F
1.089
0.667
1.534
1.500
Term
gMeas
gLS
a3D
1.162
1.167
a5 F1
0.000
0.000
gSur
6.348
6.167*
a5 ?1
1.985
2.500
a3 P1
1.684
1.500
0.676
0.9
27
0.500
* indicates incomplete
a3 D
a 1
g sum.
gSum
5.2 72
5.500*
a3 P
2
2
2
The greatest
source of variation in
the g sum is configuration interaction.
1.000
Configuration 4d6 582:
Term
J
: 4
gMeas
a5D4
1.447
Term
= 2
gMeas
a5 D2
1*232
J
gLS
1.500*
Term
~ 3
gMeas
a5D3
1*420
Term
J
= 1
gMeas
a 5 D1
1.*795
J
gLS
1. 500*
gLS
1.500*
1.500*
Configuration 4d 8 :
=
J
4
Term
gMeas
gtS
Term
J : 3
gMeas
gLS
b3 F4
1.255
1.250
b 3F 3
1'086
1.083
alG 4
0.992
1.000
gSum
1.086
1.083
gSum
2.247
2.250
Term
J=1
gMeas
gLS
J
Term
: 2
gMeas
b 3 F2
0LS6
b 3 P1
1.441
1.500
0.764
0.667
gSum
1.441
1.500
b 3P 2
1.315
1.500
aLD2
1.175
1.000
gSum
3.254
3.167
V
Total g sums for even configurations:
J
6
Config
gMeas
4d 7 5s
1.164
gSUM
1.164
=
J
=
J
5
Config
gMeas
gLS
1.167
4d 7 5s
4.635
4.633
1.167
gSUM
4.635
4.633
gS
J
4
=
3
Config
gMeas
gLS
Conf ig
gMeas
4d 7 58
4.500
4.450*
4d 7 5s
6.159
6.083*
4d6 5s 2
1.447
1.500*
4d65S
1.420
1.500*
4d8
2.247
2.250
4d8
1.086
1.083
gSUM
8.194
8.200*
gSUM
80665
8.666*
J
gLS
J = 1
gMeas,
Config
: 2
gMeas
4d 7 5s
6.348
6.167*
4d 7 5s
5.272
5.500*
4d 6 5s 2
1.232
1.500*
4d 6 5s2
1.795
1.500*
4d 8
3.254
3.167
4d 8
1.441
1.500
gSUM
8.508
8.500*
gSUM
10.834
gLS
10.834*
Config
* indicates incomplete g sum.
4d 6 5s5p:
Configuration
=
J
Term
6
eas
J
T
gLS
'Ter
ges
-
5
LS
z7 F06
1.462
1.500
z7D0
1.592
1.600
gSum
1.462
1.500*
z7 FO
1.474
1.500
y5 F 05
1.402
1.400
gSum
4.468
4.500*
Term
J
~ 4
gMeas
gLJ
z7 D2
1.625
1.650
z7 F4
1.370
1.500
Term
J = 3
gMeas
_gLS
z7 P4
1.656
1.750
z7D
1.737
1.750
y5 Dg
1.492
1.500
z 7 P03
1.895
1.917
ySFO
4
gSum
1.364
1.350
y 5 D3
1.496
1.500
7.507
7.750*
z5P 3
1.646
1.667
y 5FO
J
=
2
zi3
3
gSum
1.276
1.250
8.050
8.084*
Term
gMeas
gLS
z 7 DO
1.992
2.000
700
zF 2
1.497
1'500
Term
J :1
gMeas
gLS
z7 Po
2.059
2.333
ySDO
1.522
1.500
y 5 DO
1.477
1.500
z5po
2.385
2.500
1
z5 P?
1.808
1.833
y 5 FO
0.145
0.000
y5 F2
1.069
1.000
gSum
4.052
4.000*
gSum
9.902
10.166*
4* indicates incomplete
g sum.
I.
Configuration
J
Term
4d7 5p:
=
J
7
egLS
6
Term
gMeas
gLS
z3 I0
1.146
1.143
z5 G
1.379
1.333
gSum
1.146
1.143
z3 H 0
6
1.174
1.167
Z3I0
1.013
1.024
y3 H
1.163
1.167
gSum
4.729
4.691*
5
J:
gMeas
gLS
z 5 F0
5
3
z Gg
1.394
10400
1.230
1.200
z5Gg
1.263
1.267
Term
&g4eas
z 3 H5
1.048
10033
z 5 DO
1.486
1.500
y 3 GO
1.142
1.200
1.364
1.350
zlH50
1.020
1.000
z5Fo
z4
z3 Fo
1.276
1*250
x 3 G5
1.197
1.200
z5 G4
10111
1.150
z3I
0.861
0.833
1.481
1.500
1.033
1.000
x5DO
4
3
y F
1.107
1.250
1.030
1.033
10115
1.250
0.895
0.800
1.035
1.000
1.196
1.050
w3F4
y3 H0
1*247
1.250
0.962
0.800
gSum
14.275
14.150*
Term
J
y3 H
gSum
11.218
11.166*
X3FO
4
30o
z Hj
ZiGo
4
30O
* indicates incomplete
g sum.
=
4
LS
-Term
J
: 3
gMeas
gS
Term
J3J__ 2
gMeas
z 5 D3
1*425
1.500
z 5 DO
1*324
1.500
z5F 3
1*293
1.250
z5 F2
1.164
1.000
z5G
0.944
0.917
z5 GO
0.375
0.333
z 3 D0
3
1.204
1.333
z 5 S?
2.034
2.000
z 3 G3
0.868
0.750
z3 D0
1.032
1.167
z 3 F0
3
x 5 DS
1.133
1.083
1.026
0.667
1.426
1.500
z3 F0
2
3
y DO
1.173
1.167
y3 D
1.379
1.333
z3 P2
1.469
1.500
y5 P
1,631
1,667
x 5 D0
2
1.442
1*500
y3 F
0.968
1.083
y 5 P2
1.713
1.833
y 3 GO
0.*890
0.750
y3 P0
1.299
1.500
x3 3
1.159
1.333
y 3 FO,
0.889
0.667
1.137
1.000
w3 F2
0.887
0.667
1.235
1.083
w 3 DO
1.182
1.167
1.286
1.083
x 3 D0
1.007
1.167
D3
1.163
1.333
x 3 FO
1.025
0.667
y1 FO
0.995
1.000
v3 D2
1.158
1.167
0.934
1.000
z1 D0
2
1.026
1.000
x 3 GO
0,76
3
gSum 21.830
0.750
x3Po
1.422
1.500
21.748*
gSum
22.647
22.169*
w3 F3O
3
3
3
x FO
3
xlFg
* indicates incomplete
g sum.
Term
gMeas
z 5 D?
0.953
0.500
z5 F
0.567
0.000
z3D1
0.522
0.500
z3pO
1.311
1.500
y 3 DO
1
0
z3S
z1
0.756
1.569
1.500
1.566
2.000
1
y 5 Po
2.315
2.500
y 3 Po
1.606
1*500
x3DO
0.892
0.500
0.965
1.000
w3 DO
0.*810
0.500
yS 1
1.533
2.000
v3 D
0.800
0.500
x3 P
1.350
1*500
Term
1
gSum
Configuration
gLS
17.515
17.500*
4d 7 6P:
Term
J
: 6
gMeas
gLS
Term
y 5 G6
1.219
1.333
y5 G5
1.272
1.267
gSum
1.219
1.333*
x5FO
5
gSum
1.303
1.400
2.575
2.667*
J:..3
gMeas
J
J
:5
gLS
4
_gL
'Term
gTla
w5 D?
1.473
1.500
Term
w 3 Go
0.925
1.050
w5DO
1.449
1.500
gSum
2.398
2.550*
x5FO
1.059
1.250
1.547
1.333
4.055
4.083*
Term
J
: 2
gMeas
y 5 G2
0.383
0.333
w5DO
1.484
1.500
u 3 Dg
1.089
1.167
(over)
2
3
3
3
u DS
gSum
gLS
gLS
* indicates incomplete
g sum.
r
J
Term
~. 2(cont.)
gMeas
gLS
Term
gMeas
w 3F
00702
0.667
u3D2??
1.115
gSum
3.658
3.667*
w5DO
1
1.439
1.500
gSum
2.554
2.000*
or
1.439
1.500**
0gLS
indicates incomplete
g sum.
** Term u 3 DJ is not definite.
Total g sums for odd configurations:
=7
J
J
4d 6 5s5p
1.462
1.500*
1.143
4d7 5p
4.729
4.691*
4d 6p
1.219
1.333*
g SUM
7.410
7.524*
4d7 5p
1.146
g SUM
1.146
4d 6 5s5p
4.468
gLS
4.500*
J
4d7 5p
11.218
11.166*
4d7 6p
2.575
2.667*
g SUM
18.261
18.333*
Config
gMeas
4d 6 5s5p
8.050
8.084*
4d7 5p
21.830
21.748*
4d7 6p
4.055
4.083*
g SUM
33.935
Config
:4
gMeas
4d 6 5s5p
7.507
7.750*
4d7 5p
14.275
14.150*
4d7 6p
2.398
2.550*
g SUM
24.180
24.450*
4d 6p**
g SUM
33.915*
Conf ig
= 2
gMeas
gLS
4d 6 5s5p
9.902
10. 166*
4d7 5p
22.647
22.169*
4d 6p
3.658
3.667*
g SUM
36.207
36.002*
gMeas
4d 6 5s5p, 4.052
4d7 5p
g9LS
gLS
J
Config
gLS
1.143
_gLS
Config
6
gMes
gMeas
J
5
gMeas
=
Config
Config
4.000*
176515
17.500*
1.439
1.500*
23.006
23.000*
*
indicates incomplete
g sum.
**
indicates a doubtful
term omitted.
Table
Low
Even
VI
Terms
Confration
Term
4d7 (4 F) - 5s
a5F 5
0.00
1.397
1.400
4d7 (4 F) - 5s
a 5 F4
1190.62
1.349
1.350
4d7( 4 F) - 5s
a5 F
2091.52
1.249
1.250
4d 7 (4F) -5s
a5 F
2713.24
1.000
1.000
4d 7 (4 F) - 5s
a 5 F1
3105.49
0.000
0.000
4d 7 (4 F) *5s
a3 F
6545.04
1.284
1.250
4d 6 5s&D)-5s
a5 D
7483.09
1.447
1.500
4d 7 ( 4 P) *5s
a 5 p2
8043.69
1.563
1.833
4d 7 (4 F)*5
a 3F 3
8084.11
1.196
1.083
4d 6 5s( 6 D) -5s
a 5 D3
8575.41
1.420
1.500
4d7 (4 P)'5s
a5 p
8770.93
1.624
1.667
4d 6 5s( 6 D) -5s
a 5 D2
9057.59
1.232
1.500
4d 6 5s( 6 D)*5s
a 5 D1
9072.99
1.795
1.500
4d 8
b 3 F4
9120.61
1.255
1.250
4d 7 (4 F)5s
a3 F2
9183.65
1.089
0.667
4d 6 5s( 6 D) -58
a 5 DO
9492.36
0/0
0/0
4d ( 4P)-5s
a 5 Pi
9620.33
1.985
2.500
4d 7 (4 P)*5s
a3 p2
10623.55
1.534
1.500
4d 8
b 3 F3
10654.60
1.086
1.083
4d 8
b3 F
11447.30
0.764
0.667
2
4d 7 ( 4 P)*5s
a3 p
0
11752.61
0/0
0/0
4d 7 (4 P) 5s
a3 P1
11786.02
1.684
1.500
4d 7 (2 G)*5s
a 3 G5
12207.03
1.190
1.200
3
2
4
4
3
WaveNumber
Conf iguration
4d7 (2 G) *5s
Term
WaveNumber
egLS
12816.68
1.033
1.050
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1.315
1.500
a 3 G3
13699.06
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0.750
4d8
b3 P
13981.68
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1.500
4d 8
alG4
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1.000
4d8
b3 p
14827.48
0/0
0/0
4d7 ( 2 D) -5s
a 3 D2
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1.162
1.167
4d7( 2 H) -5s
a 3 H6
15550.15
1.164
1.167
4d7 (2 D) *5s
a3 D
16190.59
1.333
1.333
4d7 (2 H) 5s
a3H5
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1.041
1*033
4d7 (2 D) *5s
a 3 Di
16712.57
0.676
0.500
4d8
alD 2
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1.175
1.000
4d7 (2H) 058
a3 H
17096.88
0.834
0.800
4d7 (2H) .5s
alH
20055.70
1.007
1.000
4d7 (2 p) 5s
alP
20242.00
0.927
1.000
20933.74
1.343
a34
4d8
4d7
2 G) *5s
1
0
3
4
5
1
422
3p2
IF
Table
Middle
VII
Odd
Terms
Conf iguration
Term
Wave Number
gMeas
gLS
4d65s( 6 D) -5p
z7 Dn
25214.26
1.592
1.600
z 7 DO
25464.55
1.625
1.650
4d 6 5s(
6 D)
*5p
0
4d 6 5s( 6 D) -5p
z 7 D3
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1.737
1.750
4d7 (4 F) -5p
z 5 D3
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1.486
1.500
-5p
z7 D
26472.76
1.992
2.000
4d6 5s( 6 D)'5p
z7 D
26780.49
----
3.000
4d7( 4 F)*5p
z5 F
26816.26
1.394
1.400
4d7 (4 F)*5p
2750&.63
1.425
1.500
4d7 (4 F)'5p
z 5 D0
3
z5FO
4
28014.80
1.364
1.350
4d 7 (4 F) -5p
z5 D02
28465.75
1.324
1.500
4d 7 (4 F)'5p
z 3 G5
28495.17
1.230
1.200
4d 7 (4 F)'5p
z 5 Gg
28571.95
1.379
1.333
4d 7 (4 F) -5p
z5F
28890.51
1.293
1.250
4d7 (4 F)*5p
z5 D
29118.51
0.953
1.500
4d6 5s( 6 D)5p
z7F0
zF
6
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1.462
1.500
4d7 (4 F)*5p
29427.36
1.164
1.000
4d 6 5s( 6 D) .5p
z5FO
2
7 F5
z
29468.06
1.474
1.500
4d7 (4 F) -5p
z5Dg
29570.02
o/O
0/0
4d 6 5s( 6 D) 5p
z7 F
29594.61
1.370
1.500
4d7( 4 F) *5p
z5 F
29693.63
0.567
0.000
4d7 (4 F)'5p
z 3 GO
29890*96
1.050
29891.97
1.500
4d 6 5s(
6 D)
4d 6 5s( 6 D)*5p
3
Configuration
4d 6 5s( 6 D) -5p
Term
WaveNumber
gMeas
gLS
z 7 FO
30018.36
1.497
1.500
4d 6 5s( 6 D) -5p
4d 6 5s( 6 D) *5p
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1.500
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0/0
0/0
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1.750
4d 7 (4 F)*5p
z7PO
4
z5 Gg
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1.267
4d7 (4 F)*5p
z 3 F4
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1.276
1.250
z5 G
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0.944
0.917
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4d 6 5s(
4d(
6 D)
-5p
4 F)'5p
zF
0
4d 7 (4 F)'5p
4d 7 (4 F)'5p
z3 D
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1.333
4d7( 4 P)*5p
z5s2
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2.000
4d7 (4F)*5p
z5G0
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1.150
4d 6 5s( 6 D)-5p
ziP3
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1.917
4d7(4 F) -5p
z3GS
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4d 7 (4 F) '5p
z 3 D@
32207.69
1.032
1.167
4d6 5s( 6D)'5p
pO
z7zi2
32343.35
2.059
2.333
4d7 (4 F) '5p
z 3 FO
32392.00
1.133
1.083
4d 7 (4 F)*5p
z 3 F2
33172.08
1.026
0.667
4d 6 5s( 6 D)'5p
y5 Dg
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1.496
1.500
4d 6 5s( 6 D)*5p
y 5 D4
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1.500
4d7(4 F)*5p
3o
y-5D0
zSD
y5 D
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1.477
1.500
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1.667
4d 6 5s( 6 D) *5p
3
4d 6 5s( 6 D) *5p
'5p
y 5 D0
34091.10
1.522
1.500
4d 6 5s(SD)'5p
D0
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0/0
0/0
4d65s( 6 D).5p
y 5 F5
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1.402
1.400
4d658( 6
Configuration
Term
WaveNumber
gMeas
gLS
4d 6 5s( 6 D) 5p
z5 P0
2
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1.808
1*833
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1
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4d 6 5s( 6 D)*5p
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1.350
4d 6 5s( 6 D)*5p
35806.65
1.276
1.250
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1.069
1* 000
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0.145
0.000
4d65s( 6 D)*5p
6
6
4d 5s( D)*5p
_5 F
4d7 ( 4 P) *5p
x 5 D4
36542.71
1.481
1.500
x 5 D3
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1.426
1.500
4d7 (4 P) '5p
y3 D20
36965.32
1.173
1.167
4d7 (4 P)*5p
z3 P20
37118.98
1.*469
1.500
4d7 (4 P) *5p
z3 P
37346.79
1.311
1.500
*5p
y 3 D3
37367.04
1* 379
1.333
4d7 (4 P) 5p
z3p0
37472.98
0/0
0/0
4d7 (4 P)*5p
y3 D
3
2
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0.756
0.500
37667.92
1.442
1.500
x5 DS
1610
37802.32
0/0
0/0
4d(
4d(
4 P)*5p
4 P)
4d7 (4 P) '5p
4d7 ( 4 P) *5p
30
37986.87?
4d7 (4 P) *5p
x5 D
38200.49
1.569
1*500
4d7 (2 G) -5p
y3 FO
z3Ho
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1.250
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1.048
1*033
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1.566
2.000
x4
30
38706.40
1*631
1.667
38897.60
1*174
1.167
y 5 P2
3
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1.833
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1.250
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4d (4P) *5p
4d 7 (2 G)*5p
4d ( 4 P)5p
4d 7 ( 2 F) 5p
z3H
Conf iguration
Term
WaveNumber
g~eas
gLS
4d 7 (2 G)'5p
z 3 HO
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0.800
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y3 FO
3
39433.71
0.968
1.083
2 G) -5p
y 3 G5
39450.68
1.142
1.200
4d7 (2 D) -5p
y 3 p2
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1*500
4d ( 2P)5p
y5 Pyo
39773.57
2.315
2.500
4d7 (2 D) *5p
yP0
39894.58
o/0
0/0
4d7 (2 D) 5p
y 3 Pi
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1.606
1.500
4d7( 2 G) *5p
yy33
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1.000
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4d 7 (
0
G2
4d7 (2 G) *5p
4d7 (2 G) 5p
z3 F
y34
4d7 ( 2 G) *5p
4d 7 (2 G) -5p
4d7 (2 F)'5p
1lH0
z5
3
x DO
3
A1861 0
4
lFO
z 3
x3 0
4d 7 (2 D) *5p
w 3 F2
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0* 887
0.667
4d 7 (2D)'5p
w3 F0
3
41260.04
1.235
1.083
----------
186 0
x3
41301.06?
41482.67
1.286
1.083
41577.83
1.013
1.024
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1.197
1.200
41756.25
1.182
1.167
41880.89
1.163
1.333
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1.007
1.167
4d7 (2 F) 5p
4d(
2
G) 5p
4d7 (2F)*5p
4d7 (2 H)'5p
4d 7 ( 2 F)*5p
x 3 GS
310
4d 7 ( 2 D) 5p
4d 7 (2D)
5p
4d7 (2F)'5p
w3D3
x 3 DO
40941*96?
(1I0?)
Configuration
Term
WaveNumber
gMeas
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5
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435
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IX
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D
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3D
zflg
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-
-
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-
MIT
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-MF
-
MIT
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zD
-.'3
-
z3
-49
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-
ZD
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-61
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-50
3
42
a
4
z3 F
Z56
zG
-
z
-45
--43
X
Arc
Spji
Auth.
a-,
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2
9i
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MIT
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z
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MIT
MIT
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z P
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- 45
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tr
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MF
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M
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-
MIT
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MF
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MF
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M
-
MI
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MIT
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F
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-
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-
-
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M
-M
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M
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MIT,
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- y%
-
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a3
0
3
z F O -47
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a 3 H6
36
a3D
z3G 0
-48
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-44
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_x
Arc Spk
Comb.
Auth.
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- z5G
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MIT
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--
MF
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-
MP
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M.
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1D
aalD
Z7 ~
2 -z2
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a3
5G
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75
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4
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2aD
F
z
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&:D1
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x
Arc Spk
Auth.
a-_
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MF'
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-
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-
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-C244
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25
25
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MIT
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MIT
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MIT
1
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Comb.
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244
3
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4
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60
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MF
MIT
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MF
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MF
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-MF
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MF
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A
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60
60
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A
A
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tr
-
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a5D3 - 245
a3
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1
1
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KIT
F
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y 5 Gg
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MF
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MF
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MF
MF
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MP
-
MP
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A
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3
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MF
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