Translated from English to Vietnamese - www.onlinedoctranslator.com
vật liệu
Bài báo
Transistor Schottky dựa trên Graphene đơn lớp xoắn
Ramin Ahmadi 1, Mohammad Taghi Ahmadi 1,*
1
2
3
*
, Seyed Saeid Rahimian Koloor 2,* và Michal Petrů 3
Nhóm Vật lý Nano, Trung tâm Nghiên cứu Công nghệ Nano, Phòng Vật lý, Khoa Khoa học, Đại học
Urmia, Urmia 5756151818, Iran; ahmadiramin92@gmail.com
Viện Vật liệu nano, Công nghệ tiên tiến và Đổi mới (CXI), Đại học Kỹ thuật Liberec (TUL), Studentska
2, 461-17 Liberec, Cộng hòa Séc
Đại học Kỹ thuật Liberec (TUL), Studentska 2, 461-17 Liberec, Cộng hòa Séc; michal.petru@tul.cz
Thư từ: mt.ahmadi@urmia.ac.ir (MTA); ssrkoloor@gmail.com (SSRK)
Trừu tượng: Các đặc tính nổi bật của các thành phần dựa trên graphene, chẳng hạn như graphene
xoắn, thúc đẩy các nhà nghiên cứu điện tử nano tập trung vào các ứng dụng của chúng trong công nghệ
thiết bị. Graphene xoắn như một lớp cấu trúc graphene mới được nghiên cứu trong nền tảng ứng dụng
bóng bán dẫn trong nghiên cứu này. Do đó, ảnh hưởng hình học của nó lên hoạt động của bóng bán dẫn
Schottky được phân tích và khám phá mối quan hệ giữa đường kính vòng xoắn và số vòng xoắn. Một
điểm nối dựa trên graphene xoắn kim loại-chất dẫn kim loại làm bóng bán dẫn Schottky được xem xét.
Bằng cách sử dụng quan hệ phân tán và đường hầm lượng tử, sự thay đổi của hiệu suất bóng bán dẫn
theo chiều dài kênh, đường kính của graphene xoắn và số lượng xoắn được nghiên cứu. Kết quả cho thấy
graphene xoắn với đường kính nhỏ hơn ảnh hưởng đến hiệu quả của các bóng bán dẫn Schottky dựa
trên graphene xoắn. Ngoài ra, như một đặc điểm chính khác, tôiNS-VGSđược khám phá, chỉ ra rằng điện
-----Trích dẫn: Ahmadi, R.; Ahmadi, MT;
Rahimian Koloor, SS; Petrů, M.
áp ngưỡng được tăng lên theo đường kính và số vòng xoắn trong loại bóng bán dẫn này.
Từ khóa: đường kính; đặc trưng hình học; đường hầm lượng tử; bóng bán dẫn schottky; graphene xoắn
Transistor Schottky dựa trên Graphene
đơn lớp xoắn.Vật liệu Năm 2021, 14,
4109. https://doi.org/10.3390/
ma14154109
Biên tập viên học thuật: Antonio Di
Bartolomeo
Đã nhận: 13 tháng 6 năm 2021 Đã
chấp nhận: 17 tháng 7 năm 2021
Xuất bản: 23 tháng 7 năm 2021
Ghi chú của nhà xuất bản: MDPI giữ thái độ
trung lập đối với các tuyên bố về quyền tài phán
trong các bản đồ đã xuất bản và các tổ chức liên
kết.
1. Giới thiệu
Trong thập kỷ qua, hầu hết các nỗ lực của các nhà nghiên cứu công nghệ nano đã được
dành cho việc nghiên cứu và xác định đặc tính điện tử của graphene [1-7]. Thật vậy, graphene
là một cấu trúc tổ ong hai chiều với độ linh động điện tử cao và mạng tinh thể ổn định có các
phân loại khác nhau [số 8-11], chẳng hạn như graphene nanocroll, graphene xoắn, graphene
nanoribbon và graphene ít lớp [12-17]. Trong số các loại graphene khác nhau này, graphene
xoắn là một loại mới và thú vị [18]. Nhân vật1 cho thấy cách xoắn graphene được hình thành
từ graphene. Các phương pháp khác nhau, chẳng hạn như xếp chồng hai graphen đơn (SLG)
[19], kỹ thuật cắt-xoay-xếp chồng (CRS) của SLG [20], điều khiển gấp SLG [21], nhận và chuyển
SLG có chọn lọc [22], CVD sử dụng decaborane trên lá Đồng [23] và đun nóng jun các
hydrocacbon đa thơm (PAHs) trên lá Niken [24], đã được báo cáo về việc tổng hợp graphene
xoắn. Các hình dạng cạnh của graphene xoắn được chia thành hai loại: ngoằn ngoèo hoặc
hình ghế bành, và mỗi loại có một vai trò quan trọng trong các đặc tính điện tử, được xác
định bằng cặp (n, NS). Cácn và NS là các hệ số quan trọng trong vector chiral.
Trong cạnh ngoằn ngoèo, các cặp được chuyển đổi thành (n, 0). Dựa trên lý thuyết này, (22, 0),
Bản quyền: © 2021 bởi các tác giả. Đơn vị
được cấp phép MDPI, Basel, Thụy Sĩ. Bài
viết này là một bài viết truy cập mở được
phân phối theo các điều khoản và điều
kiện của giấy phép Creative Commons
Attribution (CC BY) (https: //
creativecommons.org/licenses/by/
4.0 /).
(28, 0) và (34, 0) là kim loại, vì (n - 1) là bội số của ba và do đó (30, 0), (39, 0) và (45, 0) là
bán dẫn. Những đặc điểm khác nhau này của graphene xoắn dẫn đến sự chú ý lớn từ
các nhà nghiên cứu.
Xem xét các đặc tính đa dạng này, graphene xoắn có thể được sử dụng trong các lĩnh vực
khác nhau của các thành phần điện tử nano như điốt và bóng bán dẫn. Trong nghiên cứu này, một
bóng bán dẫn Schottky dựa trên graphene xoắn được mô hình hóa. Nhân vật2 chỉ ra thiết kế sơ đồ
của bóng bán dẫn được đề xuất bằng cách giả sử graphene xoắn kim loại và bán dẫn.
Vật liệu Năm 2021, 14, 4109. https://doi.org/10.3390/ma14154109
https://www.mdpi.com/journal/materials
Vật liệu Năm 2021, 14, 4109
2 trên 11
NS
P
đặc điểm cho
Hình 1. Graphene xoắn được tạo ra từ một tấm graphene.
Hình 2. Mô hình được đề xuất.
2. Mô hình phân tích
Để khảo sát các tính chất điện tử của graphene xoắn, cần nghiên cứu quan hệ phân
tán dựa trên hiệu ứng hình học của graphene xoắn. Tấm graphen có hai vectơ vuông
góc gọi là phép tịnh tiến (NS) và chiral (NS) vectơ như trong Hình 1. NS và NS vectơ được
định nghĩa là:
→
→
→
NS= na1 + ma2
và
→
→
NS= NS Một
1
1+
→
NS2Một2
= (n, NS)
(1)
= (NS1, NS2)
(2)
ở đâu Một1 và Một2 là các vectơ cơ bản:
(
→
Một1 =
√
√
3Mộtc − c(
3→
2
→
)
tôi + 0,5 NS
→
và Một2
=
√
(√
3Mộtc − c
3→
2
→
tôi - 0,5 NS
)
(3)
Các n và NS là các số nguyên và Mộtcc là CC chiều dài trái phiếu. CácNS1 và NS2 thu
được dựa trên tính chất vuông góc của NS và NS:
NS1 =
2NS + n
NSNS
và NS 2
=-
2n + NS
NSNS
(4)
Vật liệu Năm 2021, 14, 4109
3 trên 11
ở đâu NSNS Là:
NSNS = gcd (2n + NS, 2NS + n)
Vì vectơ tịnh tiến song song với trục xoắn nên nó bằng độ dài của đoạn xoắn
đường tròn [25]:
∣∣
∣→∣
L = ∣ ∣ ∣NS∣
(5)
(6)
Mặt khác, đối với chiều dài của graphene xoắn, chúng ta có:
L = πzs
(7)
ở đâu Z là đường kính của vòng xoắn và NS là số vòng xoắn trong graphen xoắn. Do đó, đối với bất kỳ
vectơ ngoằn ngoèo nàoNS (n, 0), chúng ta có:
→
→
→
NS = Một1 - 2Một2 =
√
3
(số 8)
Do đó, sử dụng các giá trị khác nhau của NS, đường kính của vòng xoắn có thể nhận được là:
z=
√
3
πs
(9)
1
2NS
(10)
Nói cách khác, nó có nghĩa là Z tỷ lệ với:
z∝
Nhân vật 3 khẳng định một thực tế rằng khi số vòng xoắn càng lớn thì đường kính của
vòng xoắn càng nhỏ và ngược lại.
Hình 3. Z so với S trong graphene xoắn.
Bây giờ, các đặc tính điện tử của xoắn graphene được khảo sát. Sử dụng chuỗi khai triển
Taylor, quan hệ EK của cấu trúc dải graphene có thể được đưa ra bởi [26]:
E=
3taC − C
2
√
K NS
2 + β2
(11)
Vật liệu Năm 2021, 14, 4109
4 trên 11
Sử dụng một số đơn giản hóa, chúng tôi có:
ENS K2
E = ENS +
(12)
4β2
ở đâu NS được giả định là [27]:
3L2
2n2
ENS= 0,5NS +
(13)
Do đó, lượng β Là:
tn2Một + 3aL2
β=
(14)
3tn2Một2
Dựa trên cấu trúc đề xuất của chúng tôi trong Hình 2, hiệu ứng đường hầm lượng tử cho
Rào cản Schottky phải được xem xét. Đầu tiên, xác suất truyền trong hai vùng mà vectơ
sóng thay đổi từK1 đến K2 nên được tính toán. Nhân vật4 chỉ ra một bản phác thảo của
các liên hệ Schottky mà K1 là vectơ sóng trong vùng kim loại, K2 là vectơ sóng trong vùng
bán dẫn và L′ là chiều dài của vật chắn. Xác suất truyền (NS (E)) được đưa ra bởi [28]:
NS(E) = (1 + ( 1
K 2 + K 22
2K1K2
- 1
2
) sinh2(KL2′))
(15)
Hinh 4. Rào cản tiềm năng 1D của bóng bán dẫn graphene Schottky xoắn được đề xuất.
Bằng cách thay thế các vectơ sóng trong mỗi vùng, chúng ta có:
4E ( tn 2
1 Một+3Một(πsz) 2
3ta
3tn 2
NS(E) = (1 + ( √
1 Một2
2
√
sinh2(L′
4E
3ta (
4E ( tn 2
1 Một+3Một(πsz) 2
3ta
3tn 21 Một
2
tn 22Một+3Một(πsz)2
3tn 22
Một2
)-
2
tn 2 Một+3Một(πsz) 2 1
)- 2 (
)-
3tn1
2 ( tn1
2 ( tn2
)+
2 Một2
2 Một+3Một(πsz)
2 3tn1 Một
22
)
2
4E
3ta (
tn 2Một
2 2
3tn2
√
4E (
3ta
22
2Một+3Một(πsz)3
tn 2 Một+3Một(πsz) 2 2
)))
2 Một2
)-
2 ( tn2
2 Một+3Một(πsz) 2 2
3tn 2 Một2
2
tn2 2 Một+3Một(πsz) )-2 ( tn2
3tn 2 Một2
2
2
2 Một+3Một(πsz)
3tn22Một
2
)
2 2
2
) ×
)
(16)
- 1
Hiệu ứng hình học trong (16) cũng có thể được nhìn thấy. Bây giờ, bằng cách áp dụng một điện ápV đến
cổng của bóng bán dẫn Schottky, mật độ dòng điện lượng tử (NS) có thể được tính như trong [26,28]:
NS =
e2
π} Vđã áp dụngNS(E)
(17)
Do đó, khi biết rằng định nghĩa mật độ dòng điện trong vật liệu 1-D, Công thức (17)
được chuyển đổi thành:
tôi =
e2
π} L′Vđã áp dụngNS(E)
(18)
Vật liệu Năm 2021, 14, 4109
5 trên 11
Điện áp đặt vào được cho bởi:
V
Vứng dụng = (((VGS −VNS)VDS - DS
2
2
) + VNS)
(19)
Ở đâu VNS là điện áp nhiệt (26 mV). NênIV quan hệ đặc trưng thu được bởi (20):
e2 ′
tôi = π} L (((
VGS −VNS)VDS -
√
sinh2(L′
VDS
2
2
4E ( tn 22 Một+3Một(πsz) )
3ta
3tn 2Một
2 2
2
tn 2 Một+3Một(πsz) 2
) + VNS) (1 + (
- 2 ( tn2
E( 1
34ta
√
2
2Một+3Một(πsz)2
2
3tn 22 Một
2
)))
2
3tn12 Một
4E ( tn1
3ta
2 Một+ 3Một(πsz
3tn 2 Một2
1
))2
2 ( tn1
2 2
2 Một+3Một(πsz
)3tn 12 Một
2
)+
2 + Một
( tn1 Một
3 πsz
(
)2
)- 2
3tn 2 Một2
1
)
2
4E ( tn2
3ta
√
4E tn2
3ta (
2
2 Một+3Một(πsz
)2 2
3tn2 Một
)-
2 ( tn2
2 ) )-2
2 Một+3Một(πsz
3tn 22Một2
2)
2 Một+3Một(πsz
3tn 2
2
2 Một
2
2
)
2
( tn22Một+3Một(πsz) 2
3tn 22Một2
)
) ×
(20)
- 1
3. Kết quả và thảo luận
Trong phần này, hiệu suất của bóng bán dẫn Schottky dựa trên graphene xoắn được
nghiên cứu và kết quả, dựa trên phương pháp phân tích sử dụng phần mềm MATLAB, cũng
được thảo luận. Nhân vật5 Đại diện cho IVDS ở các giá trị đa dạng của VGS. Có thể thấy rằng
dòng xả tăng lên đáng kể khi điện áp nguồn cổng tăng từ 0,5 lên 1 v có nghĩa là điện áp
nguồn cổng điều khiển dòng điện trong vùng kênh (tôiNS).
Hình 5. IV đặc trưng cho các giá trị khác nhau của VGS ở nhiệt độ phòng.
Hai yếu tố, đang cải thiện kiểm soát tĩnh điện cổng và tạo ra độ dẫn điện lớn hơn, là các
chức năng của chiều dài kênh bóng bán dẫn Schottky [29]. Do đó, đặc tính dòng điện-điện áp
cho các giá trị khác nhau của độ dài kênh được vẽ, như trong Hình6. VìL′ = 15 nm, có thể nói
rằng các electron di chuyển dễ dàng hơn các giá trị khác của L′ và hiệu ứng đường hầm
không xảy ra trong trường hợp này. Nói cách khác, electron đi qua rào cản (chuyển động trực
tiếp), vì năng lượng của electron nhiều hơn rào cản (E ≥ eV). Số liệu7 và số 8 chỉ ra hiệu ứng
hình học của graphene xoắn trên IVDS đặc trưng. Nó có thể được nhìn thấy từ Hình7 rằng
bằng cách thêm thậm chí một vòng xoắn nữa trong vòng xoắn graphene, sẽ có một sự sụt
giảm đáng kể trong độ dốc ban đầu của tôiNS đấu với VDS.
Vật liệu Năm 2021, 14, 4109
6 của 11
NS
Một
chiều dài nel (tính bằng nm) ở nhiệt độ phòng (Z = 10
Hình 7. IV đặc trưng cho các giá trị khác nhau của S ở nhiệt độ phòng (Z = 10).
Hình 8. IV đặc trưng cho các giá trị khác nhau của Z ở nhiệt độ phòng (S = 10).
Vật liệu Năm 2021, 14, 4109
7 của 11
Nó có thể được phân biệt từ Hình số 8 rằng IV đặc điểm là rất nhạy cảm, ngay cả khi
thêm một nanomet vào đường kính của vòng xoắn graphene, điều này cho thấy tầm quan
trọng của Z vai trò trong hiệu suất của transistor Schottky graphene xoắn.
Mặc dù NS và Z dựa trên hình 3 có mối quan hệ nghịch đảo, tuy nhiên, mỗi mối
quan hệ trong số chúng có ảnh hưởng ngược đến hiệu suất của bóng bán dẫn, có nghĩa
là tăng NS hoặcZ (riêng biệt) dẫn đến giảm dòng xả được điều khiển bởi điện áp nguồn
cổng. Nói cách khác, đường kính nhỏ của graphene xoắn dẫn đến sự vận chuyển của các
electron trong một chiều, do đó, dòng thoát tăng [30]. Trên thực tế, bước sóng Fermi (λ
NS) đại diện cho các hàm sóng của các sóng mang hoàn toàn lấp đầy đường kính của cấu
trúc nano. Trong cấu trúc một chiều mà đường kính nhỏ hơnλNS, các điện tử trong kênh
1D không thể sàng lọc điện thế Coulomb từ cổng và do đó, dòng điện cao và điều biến
độ dài kênh lớn có thể đạt được [31].
Ngoài ra, ứng suất-biến dạng của cấu trúc xoắn đóng một vai trò quan trọng trong sự
biến đổi của các đặc tính khác nhau [32,33]. Đây, khiNS nhiều hơn, lượng ứng suất-biến dạng
của vật liệu cao hơn, và do đó, nó dẫn đến một số khuyết tật trong kết cấu. Những khiếm
khuyết khiến trái phiếu CC bị phá vỡ và các rào cản mới được tạo ra. Hiện tượng này gây ra
sự nhiễu loạn của dòng chảy.
Do đó, dòng chảy giảm. So với Hình7, bằng số số 8, nó
có thể nói rằng ngay cả bằng cách lựa chọn lớn hơn Z (giá trị nội bộ của Hình số 8) so với
lượng NS (giá trị nội bộ của Hình 7), dòng chảy nhiều hơn cho NS, có nghĩa là ảnh hưởng
của NS cao hơn Z về hiệu suất của bóng bán dẫn Schottky. Điều này là do tính chất cơ
học của cấu trúc graphene xoắn, có nghĩa là nếu xoắn (NS) không được tạo ra trên cấu
trúc graphene, Z sẽ không thay đổi. Nói theo cách khác,Z là một chức năng của NS (NS
(NS) = Z). Ngoài ra, trong vùng bão hòa, gradient củatôiNS-VDS đặc trưng là 0, chúng ta có:
(21)
VDS(ĐÃ NGỒI) = (VGS −VNS)
Do đó, tôiNS-VGS đặc trưng cho mô hình đề xuất của chúng tôi có thể được viết là:
[
e2 L′ ( VGS tôi =
π}
2
VNS ) 2
]
+ VNS NS(E)
(22)
Dựa trên phương trình đặc biệt này, điện áp ngưỡng của bóng bán dẫn của chúng tôi có thể
đạt được. Nhân vật9 cho thấy tôiNS-VGS đặc trưng cho giá trị đa dạng của NS. Để điều traZ tác dụng
lên tôiNS-VGS đặc điểm, hình 10 được âm mưu cho NS = 10.
Hình 9. I- VGS đặc trưng cho các giá trị khác nhau của S ở nhiệt độ phòng (Z = 10).
Vật liệu Năm 2021, 14, 4109
8 trên 11
Hình 10. I- VGS đặc trưng cho các giá trị khác nhau của Z ở nhiệt độ phòng (S = 10).
Số liệu 9 và 10 minh họa hiệu ứng hình học của vòng xoắn graphene trên điện áp
ngưỡng của bóng bán dẫn được đề xuất, số vòng xoắn tăng lên dẫn đến giảm điện áp
ngưỡng của bóng bán dẫn và nó rất tốt cho việc chuyển mạch tốc độ cao của bóng bán
dẫn, vì nó gây ra ít công suất của bóng bán dẫn hơn sự tiêu thụ. Nhân vật10 chỉ ra rằng
đường kính (Z) có quan hệ nghịch đảo về điện áp ngưỡng của bóng bán dẫn. Để so sánh
các số liệu9 và 10, có thể lưu ý rằng để tối ưu hóa và cải thiện
hiệu suất của bóng bán dẫn Schottky graphene xoắn, tốt hơn nên chọn graphene xoắn có đường
kính nhỏ hơn. Hiệu ứng nhiệt độ đối với hiệu suất bóng bán dẫn của graphene xoắn được khám
phá với ba lượng khác nhau bằng cách sử dụng điện áp nhiệt (VNS), như thể hiện trong hình 11. Kết
quả chỉ ra rằng nhiệt độ tăng dẫn đến sự gia tăng tính linh động của các điện tử trong vùng kênh
của transistor Schottky graphene xoắn. Dòng điện tổng thể trong một thiết bị trong thế giới thực
cũng có thể được hạ thấp bởi các yếu tố không lý tưởng trong thực nghiệm (ví dụ, điện trở tiếp
xúc), thường không được phản ánh trong mô phỏng.
Hình 11. IV đặc trưng cho các giá trị đa dạng của nhiệt độ.
Vật liệu Năm 2021, 14, 4109
9 của 11
ot
tra
co
một
pr
Sc
tra
lại
NS
r và đặc tính IV điển hình của
Schottky dựa trên graphene có dây
tor [26] trong tình huống tương tự là
h bóng bán dẫn Schottky là 60 nm,
L). Như được chỉ ra trong Hình12, n the
graphene nano graphene dựa trên cuộn
graphene dựa trên graphene dựa trên Schottky
peralkalis ometric, quang học và điện
tử trong một chức năng mật độ
giấy tìm kiếm và công việc này là
trong việc xem xét graphene xoắn mà không có bất kỳ vật liệu pha tạp nào, và cả trong
phương pháp nghiên cứu dựa trên các tính toán liên kết chặt chẽ thay vì DFT.
Hình 12. So sánh đặc tính IV của bóng bán dẫn được đề xuất của chúng tôi và bóng bán dẫn Schottky
dựa trên nano graphene trong cùng một độ dài kênh 60 nm.
4.Kết luận
Graphene xoắn với cấu trúc mới lạ là một vật liệu đầy hứa hẹn cho các ứng dụng điện tử
nano do các đặc tính điện đáng chú ý của nó. Trong công trình được trình bày, một bóng bán
dẫn Schottky dựa trên graphene xoắn được mô hình phân tích. Cấu trúc được đề xuất với
graphene xoắn ngoằn ngoèo như các thuộc tính kim loại và bán dẫn phụ thuộc vào các số
không đối xứng của nó, được giả định là (19, 0) và (17, 0), tương ứng. Hình dạng của graphen
xoắn bằng phép tịnh tiến (NS) và chiral (NS) vectơ được khám phá và mối quan hệ giữa
đường kính và số vòng xoắn của tất cả các vectơ ngoằn ngoèo được tính toán, xem xét mối
quan hệ phân tán và hiệu ứng đường hầm mà vectơ sóng thay đổi từ K1 đến K2 (kim loại đến
bán dẫn). Bằng cách áp dụng điện áp cho cấu trúc được đề xuất,IV các đặc điểm được nghiên
cứu. Người ta kết luận rằng việc tăng điện áp nguồn cổng dẫn đến sự gia tăng dòng chảy.
Mặt khác, việc giảm đường kính và số vòng xoắn có thể làm tăng dòng thoát. Ảnh hưởng của
hình học graphene xoắn trên điện áp ngưỡng của bóng bán dẫn Schottky chỉ ra rằng số
lượng xoắn lớn và giá trị nhỏ của đường kính dẫn đến điện áp ngưỡng thấp của bóng bán
dẫn. Vì vậy, kết luận rằng để thúc đẩy hiệu suất của bóng bán dẫn Schottky dựa trên
graphene xoắn, graphene xoắn với đường kính nhỏ và số lượng xoắn nhiều hơn là thích hợp.
Ngoài ra, tác động của nhiệt độ lên hiệu suất của bóng bán dẫn được khám phá và các quan
sát cho thấy nhiệt độ tăng dẫn đến tăng dòng chảy. Cuối cùng, bóng bán dẫn được đề xuất là
Vật liệu Năm 2021, 14, 4109
10 của 11
so với nghiên cứu tương tự thể hiện tính ưu việt của bóng bán dẫn Schottky dựa trên graphene
xoắn so với bóng bán dẫn Schottky dựa trên graphene nano. Nhìn chung, graphene xoắn là một
ứng cử viên đáng mơ ước cho các thiết bị bóng bán dẫn trong các mạch tích hợp như các ứng
dụng chuyển mạch tốc độ cao.
Sự đóng góp của tác giả: RA và MTA đã thiết kế và thực hiện mô hình hóa thiết bị, phần mềm và
phân tích dữ liệu. MTA, SSRK và MP đã giám sát công việc nghiên cứu và họ là những người điều
hành dự án. RA, MTA, SSRK và MP tham gia vào quá trình điều tra, phương pháp luận, phân tích
chính thức, quản lý dữ liệu và xác nhận nội dung và dữ liệu nghiên cứu. RA, MTA, SSRK và MP đã
soạn thảo, xem xét và hiệu đính bản thảo. MTA, SSRK và MP đã cung cấp kinh phí cho nghiên cứu.
Tất cả các tác giả đã đọc và đồng ý với phiên bản bản thảo đã được xuất bản.
Kinh phí: Nghiên cứu này không nhận được tài trợ từ bên ngoài.
Tuyên bố của Hội đồng Rà soát Thể chế: Không áp dụng.Tuyên
bố đồng ý được thông báo: Không áp dụng.
Tuyên bố về tính sẵn có của dữ liệu: Dữ liệu được trình bày trong nghiên cứu này có sẵn theo yêu cầu
hợp lý của tác giả tương ứng.
Sự nhìn nhận: Ngoài ra, nghiên cứu này còn được hỗ trợ bởi Bộ Giáo dục, Thanh niên và Thể thao
của Cộng hòa Séc và Liên minh Châu Âu (Nghiên cứu, Phát triển và Giáo dục Chương trình Cấu trúc
và Đầu tư Châu Âu) trong khuôn khổ dự án “Nền tảng mô-đun cho Khung gầm tự hành của xe điện
chuyên dụng để vận chuyển hàng hóa và thiết bị ”, Reg. Số CZ.02.1.01 / 0.0 / 0.0 / 16_025 / 0007293.
Xung đột lợi ích: Các tác giả tuyên bố không có xung đột lợi ích.
Người giới thiệu
1. Rallis, K.; Dimitrakis, P.; Karafyllidis, IG; Rubio, A.; Sirakoulis, Đặc tính điện tử GC của Graphene Nanoribbons có khiếm khuyết.IEEE Trans.
Công nghệ nano.Năm 2021, 20, 151–160. [CrossRef]
2. Koloor, SSR; Rahimian-Koloor, S.; Karimzadeh, A. .; Hamdi, M.; Petrů, M.; Tamin, M. Đặc điểm hư hỏng cấp nano của giao diện kết
dính graphene / polyme dưới sự phân tách kéo.Polyme 2019, 11, 1435. [CrossRef]
3. Hosseingholipourasl, A.; Hafizah Syed Ariffin, S .; Al-Otaibi, YD; Akbari, E.; Hamid, F .; Koloor, SSR; Petrů, M. Phương pháp tiếp cận phân tích để
nghiên cứu tính chất cảm biến của cảm biến khí dựa trên Graphene.Cảm biến Năm 2020, 20, 1506. [CrossRef]
4. Molitor, F.; Güttinger, J .; Người đóng dấu, C.; Dröscher, S.; Jacobsen, A. .; Ihn, T.; Ensslin, K. Tính chất điện tử của cấu trúc nano graphene.
J. Vật lý. Ngưng tụ. Vân đê2011, 23, 243201. [CrossRef] [PubMed]
5. Khademhosseini, V .; Dideban, D.; Ahmadi, M.; Ismail, R. Phân tích hiện tại của bóng bán dẫn điện tử đơn dựa trên các chấm lượng tử kép
graphene.ECS J. Khoa học rắn chắc. Technol.Năm 2020, 9, 021003. [CrossRef]
6. Zoghi, M.; Goharrizi, AY Điốt hầm cộng hưởng bằng graphene nanoribbon cảm ứng sức căng của ghế bành.IEEE Trans. Thiết bị điện tử
2017, 64, 4322–4326. [CrossRef]
7. Norouzi, M.; Ahmadi, R.; Norian, E.; Ahmadi, MT; Ismail, R. Hiệu ứng biến đổi hình học trên dây nguyên tử cacbon cho các ứng
dụng điện tử nano.J. Nanoelectron. Quang điện tử.2019, 14, 1120–1125. [CrossRef]
8. Giubileo, F.; Di Bartolomeo, A. Vai trò của điện trở tiếp xúc trong các thiết bị hiệu ứng trường graphene.Tiến độ Lướt sóng. Khoa học.2017, 92, 143–
175. [CrossRef]
9. Akinwande, D.; Huyghebaert, C.; Wang, C.-H.; Serna, MI; Goossens, S.; Li, L.-J.; Wong, H.-SP; Koppens, FH Graphene và vật liệu hai
chiều cho công nghệ silicon.Thiên nhiên 2019, 573, 507–518. [CrossRef]
10. Ahmadi, R.; Ahmadi, MT; Ismail, R. Hạt nano cacbon được tổng hợp bằng phương pháp phóng điện hồ quang xung làm thiết bị phát sáng.
J. êlectron. Mater.2018, 47, 4003–4009. [CrossRef]
11. Giubileo, F.; Martucciello, N. .; Di Bartolomeo, A. Tập trung vào graphene và các vật liệu liên quan.Công nghệ nano 2017, 28, 410201. [CrossRef]
12. Yang, B.; Chen, J .; Lưu, B. .; Ding, Y. Tang, Y.; Yan, X. Các hạt nano MnO được bọc bằng cuộn nano graphene một chiều cho các tụ điện
lai ion lithium hiệu suất cao.J. Mater. Chèm. MỘTNăm 2021, 9, 6352–6360. [CrossRef]
13. Hamzah, A.; Ismail, R. Dự đoán hiệu suất của bóng bán dẫn Graphene Nanoscroll và Carbon Nanotube. Trong Kỷ yếu của Hội
nghị Quốc tế IEEE 2016 về Điện tử Bán dẫn (ICSE), Kuala Lumpur, Malaysia, ngày 17 tháng 8 năm 2016; trang 149–152.
14. Anh ấy, M.; Li, Y. Cai, J .; Liu, Y. Watanabe, K .; Taniguchi, T.; Xu, X.; Yankowitz, M. Sự phá vỡ đối xứng trong graphene hai lớp xoắn kép.
Nat. Thể chất.Năm 2021, 17, 26–30. [CrossRef]
15. Da Liao, Y. Kang, J .; Breiø, CN; Xu, XY; Wu, H.-Q.; Andersen, BM; Fernandes, RM; Meng, ZY Các pha tôpô cách điện cảm ứng tương quan
ở trung tính điện tích trong graphene hai lớp xoắn.Thể chất. Rev. XNăm 2021, 11, 011014.
16. Saraswat, V .; Jacobberger, RM; Arnold, MS Khoa học Vật liệu Thách thức đối với Điện tử Graphene Nanoribbon.ACS Nano Năm 2021,15,
3674–3708. [CrossRef] [PubMed]
Vật liệu Năm 2021, 14, 4109
11 của 11
17. Lương, G.; Neophytou, N.; Lundstrom, MS; Nikonov, DE Hiệu ứng tiếp xúc trong bóng bán dẫn graphene nanoribbon.Nano Lett. 2008, số 8, 1819–
1824. [CrossRef]
18. Mogera, U.; Kulkarni, GU Một bước ngoặt mới trong nghiên cứu graphene: Graphene xoắn.Carbon Năm 2020, 156, 470–487. [CrossRef]
19. Robinson, JT; Schmucker, SW; Diaconescu, CB; Dài, JP; Culbertson, JC; Ohta, T.; Friedman, AL; Beechem, TE Lai ghép điện tử của các màng
graphene xếp chồng lên nhau có diện tích lớn.ACS Nano 2013, 7, 637–644. [CrossRef]
20. Chen, XD; Xin, W .; Giang, WS; Lưu, ZB; Chen, Y. Tian, JG Lưỡi dao kép điều khiển xoắn chính xác cao và Graphene ba lớp.Tiến lên Mater.
2016, 28, 2563–2570. [CrossRef]
21. Vương, B.; Hoàng, M.; Kim, NY; Cunning, BV; Hoàng, Y .; Qu, D.; Chen, X.; Jin, S .; Biswal, M.; Zhang, X. Sự gấp có kiểm soát của graphene
đơn tinh thể.Nano Lett. 2017, 17, 1467–1473. [CrossRef]
22. Kim, K.; Yankowitz, M.; Fallahazad, B.; Kang, S.; Movva, HC; Huang, S.; Larentis, S.; Corbet, CM; Taniguchi, T.; Các cấu trúc dị cấu trúc
Watanabe, K. van der Waals với sự căn chỉnh quay có độ chính xác cao.Nano Lett. 2016, 16, 1989–1995. [CrossRef] [PubMed]
23. Liu, J.-B.; Li, P.-J.; Chen, Y.-F .; Wang, Z.-G.; Qi, F.; Anh ấy, J.-R .; Zheng, B.-J.; Zhou, J.-H .; Zhang, W.-L.; Gu, L. Quan sát dải điện có thể điều
chỉnh được trong graphene xoắn kép diện tích lớn được tổng hợp bằng cách lắng đọng hơi hóa học.Khoa học. Trả lời.2015, 5, 1–9. [
CrossRef] [PubMed]
24. Mogera, U.; Dhanya, R.; Pujar, R .; Narayana, C.; Kulkarni, GU Đa lớp graphene được tách lớp cao: Tính siêu cấp ở mức tốt nhất.J.
Vật lý. Chèm. Lett.2015, 6, 4437–4443. [CrossRef] [PubMed]
25. Dass, D.; Prasher, R.; Vaid, R. Nghiên cứu phân tích về cấu trúc phân tử và tế bào đơn vị của các ống nano cacbon có thành đơn.NS. J. Tính toán.
Tiếng Anh Res.2012, 2, 1447–1457.
26. Ahmadi, MT; Ahmadi, R.; Nguyễn, TK Graphene hình học cuộn nano ảnh hưởng đến hiệu suất của transistor.J. êlectron. Mater.Năm 2020,49, 544–
550. [CrossRef]
27. Khaledian, M.; Ismail, R .; Saeidmanesh, M.; Ahmadi, M.; Akbari, E. Thống kê sóng mang và mô hình điện dung lượng tử của cuộn nano
graphene.J. Nanomater. 2014, 2014, 1–6. [CrossRef]
28. Levi, AFJ Cơ học lượng tử ứng dụng; Nhà xuất bản Đại học Cambridge: Cambridge, Vương quốc Anh, 2006.
29. Rahmani, M.; Ahmadi, MT; Abadi, HKF; Saeidmanesh, M.; Akbari, E.; Ismail, R. Mô hình phân tích của tri lớp graphene nanoribbon Schottky-rào cản
FET cho các ứng dụng chuyển mạch tốc độ cao.Độ phân giải kích thước nano. Lett.2013, số 8, 1–13. [CrossRef]
30. Ismail, R .; Ahmadi, MT; Anwar, S.Điện tử nano nâng cao; CRC Press: New York, NY, USA, 2018.
31. Mirza, MM; Schupp, FJ; Mol, JA; MacLaren, DA; Briggs, GAD; Paul, DJ Vận chuyển một chiều trong bóng bán dẫn hiệu ứng trường ít tiếp
giáp dây nano silicon.Khoa học. Trả lời.2017, 7, 1–8. [CrossRef]
32. Lưu, A.; Peng, Q. Một nghiên cứu động lực học phân tử về các đặc tính cơ học của graphene hai lớp xoắn.Micromachines 2018,9, 440. [
CrossRef]
33. Zheng, S.; Cao, Q.; Liu, S.; Peng, Q. Cấu trúc nguyên tử và tính chất cơ học của graphene hai lớp xoắn.J. Khoa học tổng hợp.2019,
3, 2. [CrossRef]
34. Kosar, N.; Ayub, K .; Mahmood, T. Chức năng hóa bề mặt của các dẫn xuất graphene xoắn C32H15 và C104H52 với kiềm và superalkalis cho phản
ứng NLO; một nghiên cứu DFT.J. Mol. Đồ thị. Người mẫu.Năm 2021, 102, 107794. [CrossRef] [PubMed]